Sistema de energía (sistema de energía). Sistema de energía eléctrica (eléctrico)

Dentro de los límites de la electrostática, es imposible dar una respuesta a la pregunta de dónde se concentra la energía de un condensador. Los campos y cargas que los formaron no pueden existir de forma aislada. No se pueden separar. Sin embargo, los campos alternos pueden existir independientemente de las cargas que los excitan (radiación del sol, ondas de radio, ...), y transfieren energía. Estos hechos nos obligan a admitir que el portador de energía es un campo electrostático .

Cuando las cargas eléctricas se mueven, las fuerzas de la interacción de Coulomb realizan un cierto trabajo d A... El trabajo realizado por el sistema está determinado por la disminución de la energía de interacción -d W cargos

Energía de interacción de dos cargas puntuales q 1 y q 2 a distancia r 12, es numéricamente igual al trabajo de mover la carga q 1 en el campo de una carga estacionaria q 2 de un punto con potencial a un punto con potencial:

Es conveniente anotar la energía de interacción de dos cargas en forma simétrica

.

(5.5.3)

Para un sistema de norte cargas puntuales (figura 5.14) debido al principio de superposición del potencial, en el punto de ubicación k th cargo, puede escribir:

Aquí φ k , I- potencial I la carga en el punto de ubicación k th cargo. La suma excluye el potencial φ k , k, es decir. no se tiene en cuenta el efecto de la carga sobre sí misma, que es igual al infinito para una carga puntual.

Entonces la energía mutua del sistema norte cargos es igual a:

(5.5.4)

Esta fórmula es válida solo si la distancia entre las cargas excede significativamente las dimensiones de las cargas mismas.

Calculemos la energía de un condensador cargado. El condensador consta de dos placas, inicialmente sin carga. Restaremos gradualmente la carga d de la placa inferior q y transfiéralo a la placa superior (fig. 5.15).

Como resultado, surge una diferencia de potencial entre las placas.Cada parte de la carga se transfiere, se realiza un trabajo elemental

Usando la definición de capacidad, obtenemos

El trabajo total gastado en aumentar la carga de las placas del condensador de 0 a q, es igual a:

Esta energía también se puede escribir como

1. Primero, considere un sistema que consta de dos cargas puntuales 1 y 2. Encontremos la suma algebraica del funcionamiento elemental de las fuerzas f 1 y F 2, con las que interactúan estas cargas. Deje entrar algún marco de referencia K en el tiempo dt Se han realizado cargas de desplazamientos dl 1 y dl 2. Entonces el trabajo de estas fuerzas es δА 1,2 = F 1 dl 1 + F 2 dl 2. Considerando que F 2 = -F l(según la tercera ley de Newton): δА 1,2 = F 1 (dl 1 - dl 2). El valor entre paréntesis es el movimiento de carga 1 con respecto a la carga 2. Más precisamente, este es el movimiento de carga 1 en el sistema de referencia K "rígidamente conectado con la carga 2 y moviéndose con él de manera traslacional con respecto al sistema K original. De hecho, el movimiento dl 1 de carga 1 en el sistema K se puede representar como desplazamiento dl 2 K "-sistema más desplazamiento dl 1 carga 1 relativo a este sistema K ": dl 1 = dl 2 + dl 1. Por lo tanto, dl 1 -dl 2 = dl` 1 y δА 1,2 = F 1 dl` 1. El trabajo δA1,2 no depende de la elección de el sistema K original La fuerza F 1 que actúa sobre la carga 1 desde el lado de la carga 2 es conservadora (como fuerza central). Por lo tanto, el trabajo de esta fuerza sobre el desplazamiento dl` 1 se puede representar como una disminución de la energía potencial de carga 1 en el campo de carga 2 o como una disminución en la energía potencial de interacción de estos pares de cargas: δА 1,2 = -dW 1,2, donde W12 es un valor que depende solo de la distancia entre estas cargas .

2. Pasemos a un sistema de tres cargas puntuales (el resultado obtenido para este caso puede generalizarse fácilmente a un sistema de un número arbitrario de cargas). El trabajo realizado por todas las fuerzas de interacción durante los desplazamientos elementales de todas las cargas se puede representar como la suma del trabajo de los tres pares de interacciones, es decir, δА = δA 1,2 + δA 1,3 + δА 2,3. Pero para cada par de interacciones δA i, k = -dW ik, por lo tanto δА = -d (W 12 + W 13 + W 23) = - dW, donde W es la energía de interacción del sistema de cargas dado, W = W 12 + W 13 + W 23. Cada término de esta suma depende de la distancia entre las cargas correspondientes, por lo que la energía W de un sistema de cargas dado es función de su configuración. Un razonamiento similar es válido para un sistema de cualquier número de cargos. Por tanto, se puede argumentar que cada configuración de un sistema arbitrario de cargas tiene su propio valor energético W, y δА = -dW.

Energía de interacción... Considere un sistema de tres cargas puntuales, para el cual se muestra que W = W 12 + W 13 + W 23. Representamos cada término W ik en forma simétrica: W ik = (W ik + W ki) / 2, ya que W ik = W ki. Entonces W = (W 12 + W 21 + W 13 + W 3l + W 23 + W 32) / 2. Agrupemos los términos: W = [(W 12 + W 13) + (W 21 + W 23) + (W 3l + W 32)] / 2. Cada suma entre paréntesis es la energía Wi de interacción de la i-ésima carga con el resto de las cargas. Es por eso:

Teniendo en cuenta que W i = q i φ i, donde q i es la i-ésima carga del sistema; φ i es el potencial creado en la ubicación de la carga i-ro por todas las demás cargas del sistema, obtenemos la expresión final para la energía de interacción del sistema de cargas puntuales:

Energía de interacción total... Si las cargas se distribuyen continuamente, entonces, expandiendo el sistema de cargas en un conjunto de cargas elementales dq = ρdV y pasando de la suma en (4.3) a la integración, obtenemos

(4.4), donde φ es el potencial creado por todas las cargas del sistema en un elemento de volumen dV. Se puede escribir una expresión similar para la distribución de cargas sobre la superficie, reemplazando ρ por σ y dV por dS. Supongamos que el sistema consta de dos bolas que tienen cargas q 1 y q 2. La distancia entre las bolas es mucho mayor que su tamaño, por lo que las cargas q ly q 2 pueden considerarse puntuales. Encuentre la energía W de un sistema dado usando ambas fórmulas. Según la fórmula (4.3), donde φ 1 es el potencial creado por la carga q 2 en el lugar de la carga q 1, el potencial φ 2 tiene un significado similar. Según la fórmula (4.4), es necesario dividir la carga de cada bola en elementos infinitesimales ρdV y multiplicar cada uno de ellos por el potencial φ, creado no solo por las cargas de otra bola, sino también por los elementos de la carga de esta bola. Entonces: W = W 1 + W 2 + W 12 (4.5), donde W 1 - la energía de interacción entre sí de los elementos de la carga de la primera bola; W 2 - lo mismo, pero para la segunda bola; W 12- la energía de interacción de los elementos de la carga de la primera bola con los elementos de la carga de la segunda bola. Energía W 1 y W 2 se denomina energías intrínsecas de las cargas q 1 y q 2, y W 12 es la energía de interacción de la carga q 1 con la carga q 2.

La energía de un conductor solitario... Deja que el conductor tenga una carga q y potencial φ. Dado que el valor de φ en todos los puntos donde hay una carga es el mismo, φ se puede sacar de debajo del signo integral en la fórmula (4.4). Entonces la integral restante no es más que la carga q en el conductor, y W = qφ / 2 = Cφ 2/2 = q 2 / 2C (4.6). (Teniendo en cuenta que C = q / φ).

Energía del condensador... Permitir q y φ son la carga y el potencial de la placa del condensador cargada positivamente. Según la fórmula (4.4), la integral se puede dividir en dos partes: para una placa y para la otra. Luego

W = (q + φ + –q _ φ _) / 2. Dado que q_ = –q + , entonces W = q + (φ + –φ _) / 2 = qU / 2, donde q = q + - carga del condensador, U- diferencia de potencial entre las placas. С = q / U => W = qU / 2 = CU 2/2 = q 2 /2C(4.7). Consideremos el proceso de carga de un capacitor como una transferencia de carga en pequeñas porciones dq "de una placa a otra. El trabajo elemental realizado por nosotros en este caso contra las fuerzas de campo se escribe como D A = U'dq ’= (q’ / C) dq ’, donde U’ es la diferencia de potencial entre las placas en el momento en que se transfiere la siguiente porción de la carga dq ". q " de 0 a q, obtenemos A = q 2 / 2C, que coincide con la expresión de la energía total del condensador. Además, la expresión obtenida para el trabajo A también es válida en el caso de que exista un dieléctrico arbitrario entre las placas del condensador. Esto también se aplica a las fórmulas (4.6).

Fin del trabajo -

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Energía eléctrica del sistema de cargas.

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Un enfoque enérgico de la interacción. El enfoque energético de la interacción de cargas eléctricas es, como veremos, muy fructífero en sus aplicaciones prácticas y, además, abre la posibilidad de mirar de manera diferente el propio campo eléctrico como una realidad física.

En primer lugar, descubriremos cómo se puede llegar al concepto de energía de interacción de un sistema de cargas.

1. Primero, considere un sistema de dos cargas puntuales 1 y 2. Hallemos la suma algebraica del funcionamiento elemental de las fuerzas F y F2, con las cuales interactúan estas cargas. Sea en algún marco de referencia K en el tiempo cU las cargas han realizado desplazamientos dl, y dl 2. Entonces el trabajo correspondiente de estas fuerzas

6Л, 2 = F, dl, + F2 dl2.

Considerando que F2 = - F, (según la tercera ley de Newton), reescribimos la expresión anterior: Mlj, = F, (dl1-dy.

El valor entre paréntesis es el movimiento de la carga 1 en relación con la carga 2. Más precisamente, este es el movimiento de la carga / en / ("- un marco de referencia rígidamente conectado con la carga 2 y que se mueve con él de forma traslacional con respecto al original / (- sistema. De hecho, el movimiento dl, carga 1 in / (- el sistema se puede representar como desplazamiento dl2 / ("- sistema más desplazamiento dl, carga / relativo a este / (" - sistema: dl, = dl2 + dl ,. Por lo tanto, dl, - dl2 = dl ", y

Entonces, resulta que la suma del trabajo elemental en un marco de referencia arbitrario / (- es siempre igual al trabajo elemental realizado por una fuerza que actúa sobre una carga, en un marco de referencia donde la otra carga está en reposo. - sistemas de referencia.

La fuerza F „que actúa sobre la carga / desde el lado de la carga 2, es conservadora (como una fuerza central). Por tanto, el trabajo de esta fuerza sobre el desplazamiento dl se puede representar como una disminución de la energía potencial de la carga 1 en el campo de la carga 2 o como una disminución de la energía potencial de interacción del par de cargas considerado:

donde 2 es un valor que depende solo de la distancia entre estas cargas.

2. Ahora pasamos a un sistema de tres cargas puntuales (el resultado obtenido para este caso se puede generalizar fácilmente a un sistema de un número arbitrario de cargas). El trabajo realizado por todas las fuerzas de interacción durante los desplazamientos elementales de todas las cargas se puede representar como la suma del trabajo de los tres pares de interacciones, es decir, 6L = 6L (2 + 6L, 3 + 6L 2 3. Pero para cada par de interacciones, tan pronto como se mostró, ik = - d Wik, por lo tanto

donde W es la energía de interacción de un sistema de cargas dado,

W «= wa + Wt3 + w23.

Cada término de esta suma depende de la distancia entre las cargas correspondientes, por lo que la energía W

un sistema de cargos dado es función de su configuración.

Obviamente, un razonamiento similar es válido para un sistema de cualquier número de cargos. Por lo tanto, se puede argumentar que cada configuración de un sistema arbitrario de cargas tiene su propio valor de energía W y el trabajo de todas las fuerzas de interacción cuando esta configuración cambia es igual a la pérdida de energía W:

bl = -ag. (4,1)

Energía de interacción. Encontremos una expresión para la energía W. Primero, considere nuevamente un sistema de tres cargas puntuales, para el cual demostramos que W = - W12 + ^ 13 + ^ 23- Transformamos esta suma de la siguiente manera. Representamos cada término Wik en forma simétrica: Wik =] / 2 (Wlk + Wk), ya que Wik = Wk, Then

Agrupemos miembros con los mismos primeros índices:

Cada suma entre paréntesis es la energía Wt de interacción de la i-ésima carga con el resto de las cargas. Por lo tanto, la última expresión se puede reescribir de la siguiente manera:

Generalización de un arbitrario

la expresión obtenida para el sistema del número de cargas es obvia, pues es evidente que el razonamiento anterior es completamente independiente del número de cargas que componen el sistema. Entonces, la energía de interacción del sistema de cargas puntuales

Teniendo en cuenta que Wt =<7,9, где qt - i-й заряд системы; ф,- потен­циал, создаваемый в месте нахождения г-го заряда всеми остальными зарядами системы, получим окончательное выражение для энергии взаимодействия системы точечных зарядов:

Ejemplo. Cuatro cargas puntuales q idénticas están ubicadas en los vértices de un tetraedro con una arista a (figura 4.1). Encuentre la energía de interacción de las cargas de este sistema.

La energía de interacción de cada par de cargas es aquí la misma e igual a = q2 / Ale0a. Hay seis pares que interactúan en total, como se puede ver en la figura, por lo tanto, la energía de interacción de todas las cargas puntuales de este sistema es

W = 6 #, = 6<72/4яе0а.

Otro enfoque para resolver este problema se basa en el uso de la fórmula (4.3). El potencial φ en la ubicación de una de las cargas, debido al campo de todas las demás cargas, es igual a φ = 3<7/4яе0а. Поэтому

Energía total de interacción. Si las cargas se distribuyen continuamente, entonces, expandiendo el sistema de cargas en un conjunto de cargas elementales dq = р dV y pasando de la suma en (4.3) a la integración, obtenemos

donde f es el potencial creado por todas las cargas del sistema en un elemento de volumen dV. Se puede escribir una expresión similar para la distribución de cargas, por ejemplo, sobre una superficie; para ello basta con sustituir p por o y dV por dS en la fórmula (4.4).

Se puede pensar erróneamente (y esto a menudo conduce a malentendidos) que la expresión (4.4) es solo una expresión modificada (4.3), que corresponde al reemplazo del concepto de cargas puntuales por el concepto de una carga distribuida continuamente. En realidad, este no es el caso, ambas expresiones difieren en su contenido. El origen de esta diferencia está en un sentido diferente del potencial φ incluido en ambas expresiones, que se explica mejor con el siguiente ejemplo.

Supongamos que el sistema consta de dos bolas que tienen cargas q y q2 "La distancia entre las bolas es mucho mayor que sus tamaños, por lo que las cargas ql y q2 pueden considerarse puntuales. Hallemos la energía W de este sistema usando ambas fórmulas.

Según fórmula (4.3)

W = "AUitPi +2> donde, φ [es el potencial creado por la carga q2 en el lugar

encontrar una carga tiene un significado similar

y potencial f2.

De acuerdo con la fórmula (4.4), debemos descomponer la carga de cada bola en elementos infinitesimales p AV y multiplicar cada uno de ellos por el potencial φ, creado no solo por las cargas de otra bola, sino también por los elementos de la carga de esta. bola. Está claro que el resultado será completamente diferente, a saber:

W = Wt + W2 + Wt2, (4.5)

donde Wt es la energía de interacción entre sí de los elementos de carga de la primera bola; W2 - lo mismo, pero para la segunda bola; Wi2 es la energía de interacción de los elementos de carga de la primera bola con los elementos de carga de la segunda bola. Las energías W y W2 se denominan energías intrínsecas de las cargas qx y q2, y W12 es la energía de interacción de la carga con la carga q2.

Así, vemos que el cálculo de la energía W según la fórmula (4.3) da solo Wl2, y el cálculo según la fórmula (4.4) da la energía de interacción total: además de W (2, también las energías propias SI , y W2. Ignorar esta circunstancia es a menudo una fuente de errores graves.

Regresaremos a esta pregunta en el § 4.4, pero ahora obtendremos varios resultados importantes usando la fórmula (4.4).

Energía eléctrica del sistema de cargas.

Trabajo de campo con polarización del dieléctrico.

Energía de campo eléctrico.

Como cualquier materia, un campo eléctrico tiene energía. La energía es una función del estado y el estado del campo viene dado por la intensidad. De donde se sigue que la energía del campo eléctrico es una función inequívoca de la fuerza. Dado que es extremadamente importante introducir el concepto de concentración de energía en el campo. Una medida de la concentración de la energía de campo es su densidad:

Busquemos una expresión para. Consideremos para esto el campo de un capacitor plano, suponiendo que sea uniforme en todas partes. Un campo eléctrico en cualquier condensador surge durante su carga, que puede representarse como una transferencia de cargas de una placa a otra (ver figura). El trabajo elemental͵ gastado en la transferencia de carga es igual a:

donde, y la obra completa:

que va a aumentar la energía del campo:

Teniendo en cuenta que (no había campo eléctrico), para la energía del campo eléctrico del condensador obtenemos:

En el caso de un condensador plano:

ya que, es el volumen del capacitor igual al volumen del campo. Τᴀᴋᴎᴍ ᴏϬᴩᴀᴈᴏᴍ, la densidad de energía del campo eléctrico es:

Esta fórmula es válida solo en el caso de un dieléctrico isotrópico.

La densidad de energía de un campo eléctrico es proporcional al cuadrado de la fuerza. Esta fórmula, aunque obtenida para un campo uniforme, es válida para cualquier campo eléctrico. En el caso general, la energía de campo se puede calcular mediante la fórmula:

La expresión incluye la constante dieléctrica. Esto significa que la densidad de energía en un dieléctrico es mayor que en el vacío. Esto se debe al hecho de que al crear un campo en el dieléctrico, se realiza un trabajo adicional, asociado con la polarización del dieléctrico. Sustituyamos el valor del vector de inducción eléctrica en la expresión de la densidad de energía:

El primer término está asociado con la energía de campo en el vacío, el segundo, con el trabajo gastado en la polarización de una unidad de volumen del dieléctrico.

El trabajo elemental͵ gastado por el campo en el incremento del vector de polarización es igual a.

El trabajo sobre la polarización de una unidad de volumen de un dieléctrico es igual a:

ya que, según sea necesario.

Considere un sistema de dos cargas puntuales (ver figura) de acuerdo con el principio de superposición en cualquier punto del espacio:

Densidad de energía del campo eléctrico

Los términos primero y tercero están asociados con los campos eléctricos de cargas y, respectivamente, y el segundo término refleja la energía eléctrica asociada con la interacción de cargas:

La energía intrínseca de las cargas es positiva y la energía de interacción puede ser tanto positiva como negativa.

A diferencia de un vector, la energía de un campo eléctrico no es una cantidad aditiva. La energía de interacción se puede representar mediante una relación más simple. Para dos cargas puntuales, la energía de interacción es:

que se puede representar como la suma:

donde es el potencial del campo de carga en la ubicación de la carga, y es el potencial del campo de carga en la ubicación de la carga.

Generalizando el resultado obtenido para un sistema de un número arbitrario de cargas, obtenemos:

donde está la carga del sistema, es el potencial creado en la ubicación de la carga, todo el resto cargos del sistema.

Si las cargas se distribuyen continuamente con la densidad aparente, la suma debe reemplazarse por la integral de volumen:

donde es el potencial creado por todas las cargas del sistema en un elemento de volumen. La expresión resultante coincide energía eléctrica total sistemas.

Las fuentes naturales naturales de las que se extrae energía para prepararla en las formas requeridas para diversos procesos tecnológicos se denominan recursos energéticos. Existen los siguientes tipos de recursos energéticos principales: una energía química del combustible; b energía atómica; en energía hídrica, es decir, hidráulica; d energía de radiación solar; q energía eólica. la energía de reflujo y flujo; Bueno, energía geotérmica. Fuente de energía primaria o recurso energético carbón gas aceite uranio concentrado hidroeléctrica solar ...

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Conferencia número 1.

Definiciones basicas

Sistema de energía (sistema de energía)Consta de centrales eléctricas, redes eléctricas y consumidores de electricidad, interconectados y conectados por un modo común y gestión general de este modo.

Sistema de energía eléctrica (eléctrico)Es un conjunto de partes eléctricas de una central eléctrica, redes eléctricas y consumidores de electricidad, es decir. forma parte del sistema energético, a excepción de las redes de calefacción y los consumidores de calor.

Red eléctricaEs un conjunto de instalaciones eléctricas para la distribución de energía eléctrica, compuesto por subestaciones, aparamentas, líneas aéreas y por cable.

Subestaciones eléctricasEs una instalación eléctrica diseñada para convertir electricidad de un voltaje o frecuencia en otro voltaje o frecuencia.

Características del sistema de energía

La frecuencia en todos los puntos de las redes conectadas eléctricamente es la misma

Igualdad de capacidades consumidas y generadas

El voltaje en diferentes nodos de la red no es el mismo

Beneficios de la interconexión eléctrica

Mejora de la confiabilidad de la fuente de alimentación.

Mejora de la estabilidad de los sistemas eléctricos.

Mejora de los indicadores técnicos y económicos de los sistemas eléctricos.

Calidad de energía estable

Reducir la reserva de energía requerida

Las condiciones de carga de las unidades se mejoran nivelando la curva de carga y reduciendo la carga máxima del sistema eléctrico.

Aparece la posibilidad de un aprovechamiento más completo de las capacidades de generación de las centrales eléctricas, debido a la diferencia de su posición geográfica en latitud y longitud.

La gestión operativa de los sistemas de energía se lleva a cabo mediante sus servicios de despacho, que, sobre la base de cálculos apropiados, establecen el modo de operación óptimo para plantas de energía y redes de varios voltajes.

Fuentes de energia

Hay fuentes de energía renovables y no renovables.

Las fuentes naturales (naturales) de las que se extrae energía para prepararla en las formas necesarias para diversos procesos tecnológicos se denominan recursos energéticos.

Existen los siguientes tipos de recursos energéticos principales:

a) energía química del combustible;

b) energía atómica;

c) energía hídrica (es decir, hidráulica);

d) la energía de la radiación solar;

e) energía eólica.

f) la energía del flujo y reflujo;

g) energía geotérmica.

La fuente de energía primaria o recurso energético (carbón, gas, petróleo, concentrado de uranio, energía hidroeléctrica, energía solar, etc.) ingresa a uno u otro convertidor de energía, cuya salida es energía eléctrica o energía eléctrica y térmica. Si no se genera energía térmica, entonces es necesario utilizar un convertidor de energía adicional de eléctrica a térmica (líneas de puntos en la Fig. 1.1).

La mayor parte de la energía eléctrica consumida en nuestro país se obtiene mediante la quema de combustibles extraídos de las entrañas de la tierra: carbón, gas, fuel oil (producto refinado de petróleo). Cuando se queman, la energía química de los combustibles se convierte en calor.

Las centrales que convierten la energía térmica resultante de la combustión del combustible en energía mecánica, y esta última en energía eléctrica, se denominan centrales térmicas (TPP).

Las plantas de energía que operan con la carga más alta posible durante una parte significativa del año se denominan plantas de energía base, las plantas de energía que se usan solo durante una parte del año para cubrir la carga “pico” se denominan plantas de energía pico.

Clasificación ES:

1. TPP (IES, TPP, GTS, PGPP)
2. NPP (1 circuito, 2 circuitos, 3 circuitos)
3. HPP (presa, desviación)

Parte eléctrica del ES

Las centrales eléctricas (ES) son complejos tecnológicos complejos con un número total de equipos principales y auxiliares. El equipo principal se utiliza para la producción, transformación, transmisión y distribución de energía eléctrica, el equipo auxiliar se utiliza para realizar funciones auxiliares (medición, señalización, control, protección y automatización, etc.). Mostraremos la interconexión de varios equipos en un diagrama esquemático simplificado de un ES con barras colectoras de voltaje del generador (ver Fig. 1).

Arroz. 1

La electricidad generada por el generador se alimenta a las barras colectoras del SS y luego se distribuye entre las necesidades auxiliares del MT, la carga de voltaje del generador del GN y el sistema eléctrico. Elementos individuales en la fig. 1 están destinados:

1. Interruptores Q - para encender y apagar el circuito en modo normal y emergencia.

2. Seccionadores QS - para aliviar el voltaje de las partes desenergizadas de la instalación eléctrica y crear una ruptura de circuito visible, que es necesaria durante los trabajos de reparación. Los seccionadores, por regla general, son elementos de reparación y no operativos.

3. Busbar US - para recibir electricidad de fuentes y distribuirla entre los consumidores.

4. Dispositivos de protección de relé РЗ: para detectar el hecho y la ubicación del daño en una instalación eléctrica y para emitir un comando para desconectar el elemento dañado.

5. Dispositivos de automatización A: para el encendido o encendido automático de circuitos y dispositivos, así como para la regulación automática de los modos de funcionamiento de los elementos de la instalación eléctrica.

6. Dispositivos de medición IP - para controlar el funcionamiento de los equipos principales de la central eléctrica y la calidad de la energía, así como para contabilizar la electricidad generada y suministrada.

7. Transformadores de corriente de medida Voltajes TA y TV.

Preguntas de control:

1. Dar una definición del sistema energético y todos los elementos incluidos en él.
2. Los principales parámetros de la electricidad.
3. ¿Qué fuentes de energía son fuentes naturales?
4. ¿Qué plantas de energía se llaman térmicas?
5. ¿Cuáles son los métodos tradicionales de generación de electricidad?
6. ¿Qué métodos de generación de electricidad no son tradicionales?
7. ¿Enumere los tipos de fuentes de energía renovables?
8. ¿Enumere los tipos de fuentes de energía no renovables?
9. ¿Qué tipos de centrales eléctricas son centrales térmicas?
10. ¿Cuáles son los beneficios técnicos y económicos de interconectar sistemas de energía?
11. ¿Qué centrales eléctricas se denominan básicas y cuáles son centrales eléctricas pico?
12. ¿Cuáles son los requisitos para los sistemas energéticos?
13. Enumere los principales propósitos de los dispositivos de automatización, transformadores de corriente y voltaje, interruptores.
14. Enumere los principales propósitos de los seccionadores, dispositivos de protección de relés y barras colectoras. ¿Cuál es el propósito de un reactor limitador de corriente?