La acción del poder de Lorentz. Poder de lorentz

Physicist Países Bajos X. A. Lorenz al final del siglo XIX. Estableció que la fuerza que actúa por la parte del campo magnético en una partícula cargada en movimiento siempre es perpendicular a la dirección del movimiento de la partícula y las líneas eléctricas del campo magnético en el que se mueve esta partícula. La dirección de la fuerza de Lorentz se puede determinar utilizando la regla de la mano izquierda. Si coloca la palma de la mano izquierda para que los cuatro dedos alargados indiquen la dirección del movimiento de carga, y el vector de inducción magnética del campo ingresó al pulgar jubilado indica la dirección de la fuerza de Lorentz que actúa sobre una carga positiva.

Si la carga de la partícula es negativa, la potencia de Lorentz se dirigirá en la dirección opuesta.

El módulo de potencia de Lorentz se determina fácilmente a partir de la ley Amper y es:

F. = | p.| vb pecado?,

dónde p. - el cargo de la partícula, v. - la velocidad de su movimiento, ? - El ángulo entre la velocidad e inducción del poli magnético.

Si, además del campo magnético, también hay un campo eléctrico que actúa sobre la carga con fuerza. , luego la fuerza total que actúa sobre la carga es igual a:

.

A menudo es esta fuerza llamada Fuerza de Lorentz, y la Fuerza expresada por la fórmula ( F. = | p.| vb. ¿pecado?) Llamada parte magnética de lorentz.

Dado que la potencia de Lorentz es perpendicular a la dirección de movimiento de la partícula, no puede cambiar su velocidad (no funciona), y solo puede cambiar la dirección de su movimiento, es decir, para despertar la trayectoria.

Dicha curvatura de la trayectoria electrónica en un kinescopio de televisión es fácil de observar si trae un imán permanente a su pantalla, la imagen se distorsionará.

Movimiento de la partícula cargada en un campo magnético homogéneo. Deja que la partícula cargada vuele a velocidades. v. En un campo magnético homogéneo perpendicular a líneas de tensión.

La fuerza que actúa por la parte del campo magnético en una partícula lo hará girar uniformemente alrededor del círculo por el radio r.Lo que es fácil de encontrar utilizando la segunda ley de Newton, la expresión de la aceleración intencional y la fórmula ( F. = | p.| vb. ¿pecado?):

.

Desde aquí tenemos

.

dónde mETRO. - Masa de partículas.

El uso de la fuerza de Lorentz.

El efecto del campo magnético en los cargos en movimiento se usa, por ejemplo, en espectros de masasPermitiendo separar las partículas cargadas de acuerdo con sus cargas específicas, es decir, en relación con la carga de la partícula a su masa, y de acuerdo con los resultados obtenidos determinan con precisión las masas de partículas.

La cámara de vacío del dispositivo se coloca en el campo (vector de inducción perpendicular a la figura). Las partículas cargadas aceleradas por el campo eléctrico (electrones o iones), describiendo el arco, caen en la fotoplástica, donde dejan la traza, lo que permite medir el radio de la trayectoria con gran precisión. r.. Para este radio, se determina la carga específica del iones. Conocer la carga del ion, calcula fácilmente su masa.

Junto con la fuerza del amperio, la interacción de Coulomb, el concepto de poder de Lorentz a menudo se encuentra en la física. Este fenómeno es una de las ingenierías eléctricas y electrónicas fundamentales, en una serie de C, y otras. Afecta los cargos que se mueven en un campo magnético. En este artículo, consideramos brevemente y claramente consideramos qué es la potencia de Lorentz y dónde se aplica.

Definición

Cuando los electrones se mueven a través del conductor, el campo magnético se produce a su alrededor. Al mismo tiempo, si pone el conductor en el campo magnético transversal y muévase, se producirá el EMH de la inducción electromagnética. Si a través del conductor, que está en un campo magnético fluye la corriente, la potencia del amperio actúa en ella.

Su valor depende de la corriente que fluye, la longitud del conductor, la magnitud del vector de inducción magnética y el seno de la esquina entre las líneas de campo magnético y el conductor. Se calcula por la fórmula:

La fuerza bajo consideración es parcialmente similar a la que se considera arriba, pero no actúa en el conductor, sino en una partícula cargada en movimiento en un campo magnético. La fórmula tiene la forma:

¡Importante! La fuerza de Lorentz (FL) actúa sobre un electrón que se mueve en un campo magnético, y en el conductor, amperio.

De las dos fórmulas, se puede ver como en el primer y en segundo caso, cuanto más cerca del ángulo de ángulo sinusoidal a 90 grados, mayor será la exposición al conductor o la carga FA o FL, respectivamente.

Por lo tanto, el poder de Lorentz caracteriza a no un cambio en la velocidad, sino cuál es el efecto del campo magnético en un electrón cargado o ion positivo. Cuando se expone a ellos, FL no funciona. Por consiguiente, es precisamente la dirección de la velocidad de movimiento de la partícula cargada, y no su valor.

En cuanto a la unidad de medición de la fuerza de Lorentz, como en el caso de otras fuerzas en la física, este valor se utiliza como Newton. Sus componentes:

Cómo se envía el poder de Lorentz

Para determinar la dirección de la fuerza de Lorenz, al igual que con la fuerza del amperio, la regla de la mano izquierda funciona. Esto significa entender dónde se dirige el valor del FL para abrir la palma de la mano izquierda para que las líneas de inducción magnéticas consistan en la mano, y los cuatro dedos alargados indicaron la dirección del vector de velocidad. Luego, el pulgar, doblado en ángulo recto a la palma, indica la dirección de la fuerza de Lorentz. En la imagen de abajo, ves cómo determinar la dirección.

¡Atención! La dirección de la acción de Lorentz es perpendicular al movimiento de partículas y las líneas de inducción magnética.

Al mismo tiempo, para ser más precisos, para partículas positivas y cargadas negativamente, la dirección de cuatro dedos desplegados es importante. La mano izquierda descrita anteriormente se formula para una partícula positiva. Si se cobra negativamente, la línea de inducción magnética no debe dirigirse en la palma abierta, sino en la parte posterior, pero la dirección del vector no será el opuesto.

Ahora le diremos palabras simples, lo que nos da este fenómeno y qué impacto real tiene en cargos. Supongamos que el electrón se está moviendo en un plano perpendicular a la dirección de las líneas de inducción magnéticas. Ya hemos mencionado que FL no afecta la velocidad, sino que solo cambia la dirección del movimiento de las partículas. Entonces el poder de Lorentz tendrá un impacto centrípeta. Esto se refleja en la siguiente figura.

Solicitud

De todas las áreas donde se usa la potencia de Lorentz, uno de los movimientos de partículas a gran escala en el campo magnético de la Tierra. Si considera que nuestro planeta como un imán grande, las partículas que están cerca de los polos magnéticos del norte están acelerados por el movimiento en espiral. Como resultado, su colisión ocurre con átomos de las capas superiores de la atmósfera, y vemos las luces del norte.

Sin embargo, hay otros casos en los que se aplica este fenómeno. Por ejemplo:

• Tubos de haz de electrones. En sus sistemas de desviación electromagnética. El ELT se usó más de 50 años seguidos en varios dispositivos, que van desde el osciloscopio más simple a los televisores de diferentes formas y tamaños. Es curioso que en materia de reproducción de color y trabajo con gráficos, algunos aún usan monitores CRT.
• Máquinas eléctricas - generadores y motores. Aunque el poder de amperio está actuando aquí. Pero estas cantidades se pueden ver en relación. Sin embargo, estos son dispositivos complejos en los que se observa el impacto de muchos fenómenos físicos.
• En aceleradores de partículas cargadas para pedirles órbitas y direcciones.

Conclusión

Resumamos y denotemos las cuatro tesis principales de este artículo en lenguaje simple:

1. Lorentz Power actúa sobre partículas cargadas que se mueven en un campo magnético. Esto sigue de la fórmula principal.
2. Es directamente proporcional a la velocidad de la partícula cargada y la inducción magnética.
3. No afecta la velocidad de partículas.
4. Afecta la dirección de la partícula.

Su papel es lo suficientemente grande en las esferas "eléctricas". Un especialista no debe perderse la principal información teórica sobre las leyes físicas fundamentales. Estos conocimientos serán útiles como aquellos que participan en el trabajo científico, el diseño y simplemente para el desarrollo general.

Ahora sabes lo que el poder de Lorentz, que es igual y cómo actúa en las partículas cargadas. Si tiene alguna pregunta, ¡pregúnteles en los comentarios por debajo del artículo!

Materiales

La fuerza que actúa desde el campo magnético sobre la partícula cargada eléctricamente en movimiento.

donde Q es una carga de partículas;

V - Tasa de carga;

a es el ángulo entre el vector de la tasa de carga y el vector de inducción magnética.

La dirección de la fuerza de Lorentz está determinada. por la regla de la mano izquierda:

Si pone la mano izquierda para que la perpendicular al componente de velocidad del vector de inducción estuvo en la palma, y \u200b\u200bcuatro dedos se ubicarían en la dirección de la velocidad de movimiento de la carga positiva (o en contra de la dirección de la tasa de carga negativa ), entonces el pulgar doblado indica la dirección de la fuerza de Lorentz:

.

Dado que el poder de Lorentz siempre es perpendicular a la tasa de carga, no hace trabajo (es decir, no cambia la cantidad de velocidad de carga y su energía cinética).

Si la partícula cargada se mueve paralela a las líneas eléctricas del campo magnético, luego FL \u003d 0, y la carga en el campo magnético se está moviendo y recta.

Si la partícula cargada se mueve perpendicular a las líneas eléctricas del campo magnético, la fuerza de Lorentz es centripetal:

y crea una aceleración centrípeta igual:

En este caso, la partícula se mueve alrededor de la circunferencia.

.

Según la segunda ley de Newton: el poder de Lorentz es igual a la masa de la masa de la partícula en la aceleración centrípeta:

luego el radio del círculo:

y el tiempo de circulación de carga en un campo magnético:

Dado que la corriente eléctrica es un movimiento ordenado de cargos, la acción del campo magnético en el conductor con la corriente es el resultado de su acción en cargos móviles separados. Si realiza un conductor con una corriente en un campo magnético (Figs. 96, a), entonces veremos que, como resultado de la adición de campos magnéticos del imán y el conductor, lo que resultó en que el campo magnético resultante aumentará en uno. Lado del conductor (en el dibujo de arriba) y aflojando el campo magnético en el otro explorador lateral (en el dibujo a continuación). Como resultado de la operación de dos campos magnéticos, se producirá la curvatura de las líneas magnéticas y se esfuerzan por reducir, empujarán al conductor hacia abajo (Fig. 96, B).

La dirección de la fuerza que actúa sobre el conductor con una corriente en el campo magnético se puede definir de acuerdo con la "mano derecha". Si la mano izquierda se encuentra en un campo magnético, de modo que las líneas magnéticas emergen del Polo Norte parecen estar en la palma, y \u200b\u200blos cuatro dedos alargados coinciden con la dirección de la corriente en el conductor, luego el gran dedo doblado mostrará el Dirección de la fuerza. La fuerza del amperio que actúa sobre el elemento de la longitud del conductor depende: sobre la magnitud de la inducción magnética en el valor actual en el conductor I, desde el elemento de la longitud del conductor y desde la esquina del ángulo y entre la dirección de El elemento de longitud del conductor y la dirección del campo magnético.

Esta dependencia puede ser expresada por la fórmula:

Para un conductor de línea recta de la longitud final, colocada perpendicular a la dirección del campo magnético uniforme, la fuerza que actúa sobre el conductor será igual a:

Desde la última fórmula, definimos la dimensión de la inducción magnética.

Desde la dimensión del poder:

i.E. La dimensión de la inducción es la misma que recibimos de la ley de Bio y Savara.

Tesla (unidad de inducción magnética)

Tesla unidad de inducción magnética Unidades del sistema internacional, igual inducción magnética, Con el cual el flujo magnético a través de la sección transversal de 1 mETRO.2 es 1. weber. Nombrado por Name N. Tesla. Designaciones: ruso tl Internacional T. 1. tl \u003d. 104 gS(gauss).

¿Magnesio? Tat? NT, magia? ¿Total dipolo? Línea mamá? NT - El valor principal que caracteriza las propiedades magnéticas de la sustancia. El momento magnético se mide en A⋅M 2 o J / T (SI), o ERG / GS (SGS), 1 ERG / GS \u003d 10 -3 J / TL. La unidad específica del momento magnético elemental es el boro magneton. En el caso de un circuito plano con una corriente eléctrica, el momento magnético se calcula como

donde: la corriente en el circuito, es el área del contorno, el vector de la unidad de normal al plano del circuito. La dirección del momento magnético generalmente se encuentra de acuerdo con la regla del carrete: si gira la perilla del panel en la dirección actual, entonces la dirección del momento magnético coincidirá con la dirección del movimiento progresivo del BOULER.

Para un contorno cerrado arbitrario, el momento magnético es de:

,

donde - el vector del radio gastado desde el inicio de las coordenadas hasta el elemento de la longitud del contorno

En el caso general de una distribución arbitraria de corrientes en el medio ambiente:

,

donde - la densidad de corriente en el elemento de volumen.

Entonces, el par actúa sobre el circuito en el campo magnético. El circuito está orientado en este punto de punto de una sola manera. Tomaremos una dirección positiva de lo normal para la dirección del campo magnético en este punto. El par es directamente proporcional a la magnitud de la corriente. I., Contorno cuadrado S. y ángulo sinusal entre la dirección del campo magnético y normal.

aquí METRO. - esfuerzo de torsión , o momento de poder , - momento magnético Contorno (similar - Momento eléctrico de dipolo).

En un campo no uniforme () la fórmula es válida si el tamaño del contorno es lo suficientemente pequeño. (Luego, dentro del circuito, el campo se puede considerar aproximadamente homogéneo). En consecuencia, el circuito con la corriente aún se está esforzando por girar para que su momento magnético se dirige a lo largo de las líneas del vector.

Pero, además, la fuerza resultante actúa sobre el contorno (en el caso de un campo homogéneo y. Esta fuerza actúa sobre el contorno con el imán actual o permanente con el momento y los atrae a la región de un campo magnético más fuerte.
Trabajar en el contorno en movimiento con corriente en un campo magnético.

Es fácil demostrar que el trabajo en mover el contorno con una corriente en un campo magnético es igual Donde y - arroyos magnéticos a través del área del contorno en las posiciones finales e iniciales. Esta fórmula es válida si la corriente en el circuito es constante.. Al mover el contorno, el fenómeno de la inducción electromagnética no se tiene en cuenta.

La fórmula también es válida para grandes contornos en un campo magnético fuertemente inhomogénoso (siempre que I \u003d.const).

Finalmente, si el esquema no se desplaza con la corriente, sino para cambiar el campo magnético, es decir, Cambie el flujo magnético a través de la superficie cubierta por el contorno, desde el valor hasta luego, para esto, debe hacer el mismo trabajo . Este trabajo se llama el funcionamiento de cambiar el flujo magnético asociado con el contorno. El flujo del vector de inducción magnética (flujo magnético). A través de la plataforma DS se llama un valor físico escalar que es igual

donde b n \u003d bcosα - proyección vectorial EN En la dirección de lo normal al sitio DS (ángulo α entre vectores nORTE. y EN), D. S.\u003d DS. nORTE. - Vector en el que el módulo es igual a DS, y su dirección coincide con la dirección de lo normal. nORTE. Al sitio. Vector corriente EN Puede ser tanto positivo como negativo, dependiendo del signo COSα (establecido por la elección de la dirección positiva de la normalidad. nORTE.). Vector corriente EN Por lo general, se unen al contorno, según el cual fluye la corriente. En este caso, la dirección positiva de lo normal al contorno nos preguntamos: se une a la regla actual del tornillo derecho. Significa que el flujo magnético, que es creado por el contorno, a través de la superficie limitado a ellos mismo siempre es positivo.

El flujo del vector de inducción magnética F B a través de una superficie especificada arbitraria es igual

(2)

Para un campo homogéneo y una superficie plana, que se encuentra perpendicular al vector EN, B n \u003d b \u003d const y

De esta fórmula, se establece la unidad de flujo magnético. weber (WB): 1 WB es una corriente magnética, que pasa a través de la superficie plana de 1 m 2, que se encuentra perpendicular a un campo magnético homogéneo y cuya inducción es 1 TL (1 WB \u003d 1 TL 2).

Teorema de Gauss para el campo en: El flujo vectorial de inducción magnética a través de cualquier superficie cerrada es cero:

(3)

Este teorema es un reflejo del hecho de que los cargos magnéticos están ausentesComo resultado, la línea de inducción magnética no tiene principio, sin fin y están cerrados.

En consecuencia, para los arroyos de los vectores. EN y MI. A través de la superficie cerrada en el vórtice y los campos potenciales, se obtienen varias fórmulas.

Como ejemplo, encontraremos el flujo del vector. EN A través del solenoide. La inducción magnética de un campo homogéneo dentro de un solenoide con un núcleo con una permeabilidad magnética μ, igual

La corriente magnética a través de una ronda de snemide solenoide es igual

una corriente magnética completa, que está conectada con todos los colores del solenoide y se llama transmisión,

La aparición de la fuerza que actúa sobre la carga eléctrica que se mueve en un campo electromagnético externo.

Animación

Descripción

La fuerza de Lorentz se llama partícula progresiva, moviéndose en un campo electromagnético externo.

La fórmula para el poder de Lorentz (F) se obtuvo por primera vez mediante la generalización de hechos experimentados H.A. Lorenz en 1892 y se presenta en el trabajo "Teoría electromagnética de Maxwell y su aplicación para mover cuerpos". Tiene la forma:

F \u003d QE + Q, (1)

donde q es una partícula cargada;

E - Fuerza de campo eléctrico;

B - Vector de inducción magnética, independiente del valor de carga y la velocidad de su movimiento;

V es el vector de velocidad de la partícula cargada en relación con el sistema de coordenadas, en el que se calculan los valores F y B.

El primer término en el lado derecho de la ecuación (1) es la fuerza que actúa sobre la partícula cargada en el campo eléctrico F E \u003d QE, el segundo término es la fuerza que actúa en el campo magnético:

F m \u003d Q. (2)

La fórmula (1) es universal. Es válido tanto para campos de potencia constante como variable, así como para cualquier valor de la velocidad de la partícula cargada. Es una proporción importante de electrodinámica, ya que le permite asociar las ecuaciones del campo electromagnético con las ecuaciones de movimiento de partículas cargadas.

En la aproximación no devicaz, la fuerza F, como cualquier otra fuerza, no depende de la elección de un sistema de referencia inercial. Al mismo tiempo, el componente magnético de la fuerza de Lorentz F M varía con la transición de un sistema de referencia a otro debido al cambio de velocidad, por lo tanto, el componente eléctrico F E cambiará. A este respecto, la separación de la fuerza F por magnética y eléctrica solo tiene sentido con el sistema de referencia.

En forma escalar, la expresión (2) tiene la forma:

FM \u003d Qvbsina, (3)

donde A es el ángulo entre los vectores de velocidad y la inducción magnética.

Por lo tanto, la parte magnética de la fuerza de Lorentz es máxima, si la dirección del movimiento de la partícula es perpendicular al campo magnético (A \u003d P / 2), y es cero, si la partícula se mueve a lo largo de la dirección del campo ( a \u003d 0).

La fuerza magnética F M es proporcional al producto vectorial, es decir. Es perpendicular al vehículo de velocidad de la partícula cargada y, por lo tanto, no hace trabajo a cargo. Esto significa que en un campo magnético constante, solo la trayectoria de la partícula cargada en movimiento se está torciendo bajo la acción de la fuerza magnética, pero su energía siempre permanece sin cambios, como si la partícula se mueva.

La dirección de la fuerza magnética para una carga positiva se determina de acuerdo con el producto vectorial (Fig. 1).

Dirección de la fuerza que actúa sobre una carga positiva en un campo magnético.

Higo. uno

Para una carga negativa (electrón), la fuerza magnética se dirige en la dirección opuesta (Fig. 2).

Dirección de la fuerza de Lorentz actuando sobre un electrón en un campo magnético.

Higo. 2.

Campo magnético en dirigido al lector perpendicular a la figura. Falta el campo eléctrico.

Si el campo magnético es uniformemente y envía perpendicular a la velocidad, la carga M se está moviendo alrededor del círculo. El radio del círculo R está determinado por la fórmula:

donde - la carga de partículas específica.

El período de circulación de partículas (un tiempo de giro) no depende de la velocidad si la velocidad de partículas es mucho menor que la velocidad de la luz al vacío. De lo contrario, el período de conversión de partículas aumenta debido al aumento en la masa relativista.

En el caso de una partícula no relativista:

donde - la carga de partículas específica.

Al vacío en un campo magnético homogéneo, si el vector de velocidad no es perpendicular al vector de inducción magnética (A # P / 2), la partícula cargada bajo la acción de la fuerza de Lorentz (su parte magnética) se mueve a lo largo de la línea de tornillo con un Velocidad constante v. Al mismo tiempo, su movimiento se compone de un movimiento de línea recta uniforme a lo largo de la dirección del campo magnético a una velocidad y un movimiento de rotación uniforme en el plano perpendicular al campo a velocidades (Fig. 2).

Proyección de la trayectoria del movimiento de la partícula en el plano perpendicular en allí hay un círculo de radio:

período de circulación de partículas:

La distancia H, que pasa la partícula durante el tiempo T a lo largo del campo magnético en (el tono de la trayectoria del tornillo) está determinada por la fórmula:

h \u003d vcos a t. (6)

El eje de la línea de tornillo coincide con la dirección del campo en, el centro del círculo se mueve a lo largo de la línea eléctrica del campo (Fig. 3).

El movimiento de la partícula cargada voló en ángulo.ÑAP. / 2 en un campo magnético en

Higo. 3.

Falta el campo eléctrico.

Si el campo eléctrico E. 0, el movimiento es más complejo.

En un caso particular, si los vectores E-IB son paralelos, la velocidad V 11, paralela al campo magnético, cambia, como resultado del cual cambia la etapa de la trayectoria del tornillo (6).

En el caso de que E IB no sea paralelo, el centro de rotación de partículas se mueve, llamado la deriva, perpendicular al campo. La dirección de deriva está determinada por el producto vectorial y no depende del signo de carga.

El efecto del campo magnético sobre las partículas cargadas móviles conduce a la redistribución de la corriente en la sección transversal del conductor, que encuentra su manifestación en fenómenos termomagnéticos y galvanizados.

El efecto está abierto al físico de los Países Bajos H.A. Lorenz (1853-1928).

Características temporales

Tiempo de inicio (registro a -15 a -15);

Tiempo de existencia (log tc de 15 a 15);

Tiempo de degradación (log TD de -15 a -15);

El tiempo de manifestación óptima (registro TK de -12 a 3).

Diagrama:

Efecto de implementación técnica.

Implementación técnica de la acción de Lorentz.

La implementación técnica del experimento sobre la observación directa de la fuerza de la fuerza de Lorentz sobre una carga en movimiento suele ser bastante compleja, ya que las partículas cargadas correspondientes tienen un tamaño característico molecular. Por lo tanto, la observación de su trayectoria en un campo magnético requiere aspirar el volumen de trabajo para evitar colisiones que distorsionan la trayectoria. Por lo tanto, específicamente, tales ajustes de demostración generalmente no se crean. Es más fácil para la demostración utilizar el analizador de masas magnéticas del sector estándar, consulte el efecto de 409005, cuya acción se basa completamente en el poder de Lorenz.

Efecto de aplicación

Uso típico en la técnica: sensor Hall, ampliamente utilizado en el equipo de medición.

La placa de metal o semiconductora se coloca en un campo magnético en. Cuando la corriente eléctrica de la densidad J en la dirección perpendicular al campo magnético, el campo eléctrico transversal se produce a través de él en la placa, la resistencia del cual E es perpendicular a ambos vectores y c. Según las mediciones se encuentran en.

Este efecto se explica por la acción de la fuerza de Lorentz en una carga en movimiento.

Magnetómetros galvanomagnéticos. Espectrómetros de masas. Aceleradores de partículas cargadas. Generadores magnitorrodinámicos.

Literatura

1. Sivukhin D.V. Curso general de física. - M.: Ciencia, 1977.- T.3. Electricidad.

2. Diccionario enciclopédico físico. - M., 1983.

3. DETLAF A.A., YAVORSKY B.M. Curso de física. - M.: Escuela Superior, 1989.

Indicio

• carga eléctrica
• inducción magnética
• un campo magnético
• tensión de campo eléctrico
• poder de lorentz
• velocidad de partículas
• radio de círculo
• período de tratamiento
• trayectoria de paso de paso
• electrón
• protón
• positrón

Secciones de las Ciencias Naturales:

pero la corriente y luego

Porquens.d. l. – número de cargos en volumen S.d. l., luego por un cargo

o

Poder de lorentz – la fuerza que actúa por la parte del campo magnético en una carga positiva que se mueve a una velocidad(aquí: la tasa de movimiento ordenado de los portadores de una carga positiva.). Módulo de poder Lorentz:

donde α es el ángulo entre y.

De (2.5.4) se puede ver que la potencia que se mueve a lo largo de la línea no funciona ().

El poder de Lorentz está dirigido perpendicular al avión en el que se encuentran los vectores. y. A una carga positiva en movimiento regla de mano izquierda aplicable o« regla Braschik"(Fig. 2.6).

La dirección de acción para una carga negativa es lo contrario, por lo tanto, regla de mano derecha aplicable de electrones.

Dado que el poder de Lorentz está dirigido perpendicular a la carga en movimiento, es decir. Perpendicular , El trabajo de esta fuerza es siempre igual a cero. . En consecuencia, actuando sobre una partícula cargada, el poder de Lorentz no puede cambiar la energía de partículas cinéticas.

A menudo lorentz Force llame a la cantidad de fuerzas eléctricas y magnéticas.:

,

(2.5.4)

aquí, la fuerza eléctrica acelera la partícula, cambia su energía.

Todos los días la acción de la fuerza magnética sobre una carga en movimiento, vemos en la pantalla de televisión (Fig. 2.7).

El movimiento del haz de electrones a través del plano de la pantalla es estimulado por un campo magnético de una bobina de desviación. Si trae un imán permanente al plano de la pantalla, es fácil notar su efecto en el haz de electrones de acuerdo con la distorsión en la imagen.

El efecto de la potencia de Lorentz en aceleradores de partículas cargadas se describe en detalle en la cláusula 4.3.