Nükleer reaksiyonlar sınıflandırılır. Nükleer reaksiyonların sınıflandırılması ve mekanizmaları

Turchica N.V. Üniversitelere girmek için görevlerde fizik - m.: Onyx, 2008. - 768 c.
ISBN 978-5-94666-452-3.
İndirmek (doğrudan bağlantı) : fizvzadachahdlyapostvvuzi2008.pdf Önceki 1 .. 157\u003e .. \u003e\u003e Sonraki

20.5.7. Nötronun rezonant tutuşuyla, uranyum izotop 292U, Uranyum 239U'nun radyoaktif izotopu ile oluşturulmuştur. Bir p-bozunması yaşıyor ve Neptün 2 ^ NP'nin transuranon elemanının bir izotopuna dönüşüyor. Neptün bir p-radyoaktif ve dönümdür

plütonyum 94pu'da nükleer enerji elde etmede önemli bir rol oynar. Tarif edilen nükleer reaksiyonları yazın.

20.5.8. Çoğu nükleer reaksiyon, "reaksiyon kanalları" adını alacak birkaç şekilde gidebilir. Örneğin, Lityum izotopunun ışınlanması, 7LL protonlar kaydolabilir

398
: a) İki özdeş çekirdek; b) Berilyum berilyum izotop çekirdeği ve nötron. Belirtilen "reaksiyon kanallarının" tepkilerini yazın.

20.5.9. Eksik atamaları aşağıdaki reaksiyonlara yazın:

h 27., 1 A, 4TT ... 56-- ve "56", 1

a) 13ai + 0 n ^ z x + 2 o; b) 25mm + z x ^ 26fe + 0 n;

A 1 22 4 27 26 A

c) ZX + İH ^ nNA + 2HE; d) 13al + y ^ 12mg + zx *

20.5.10. Runfords öğesi, plütonyumun ışınlanması var

94PU Neon 10Ne Nuclei. Dörtten fazla nötronun dışında daha fazla nötr oluştuğunu biliyorsanız, reaksiyonu yazın.

20.6. Nükleer reaksiyon enerjisi

20.6.1. 3LI + 1H ^ 24HE nükleer reaksiyonun enerjisini belirleyin.

20.6.2. Belirlemek termal Etkiler Aşağıdaki reaksiyonlar:

a) 3LI + 1P ^ 4BE + 0N; b) 4be + 0n ^ 4be + y;

7 4 10 1 16 2 14 4

c) 3LI + 2A ^ 5 B + 0N; d) 8O + 1 D ^ 7N + 2A.

20.6.3. Minimum enerjinin bir parçacık olması gerektiği

3LI + 2HE 5B + 0N nükleer reaksiyonu uygulamak için?

20.6.4. Nükleer ile yayılan Y-Quanta enerjisini bulun

23 Reaksiyonlar 1h + n ^ 1h + Y.

20.6.5. Patlama yaparken hidrojen bombaları 4HE helyum atomlarının oluşumunun 1H ve trityum 1h'den gelen termalid reaksiyonu akar.

Bir nükleer reaksiyon yazın ve enerji üretimini belirleyin.

20.6.6. Nükleer reaksiyonun enerjisini belirler 4BE + 1H ^

^ 14be + ^ h. Ne zaman enerji serbest bırakılır? tam reaksiyon Berilyum kütlesi m \u003d 1 g?

20.6.7. Termonükleer reaksiyon 1H + 2HE ^ 4HE + ^ P E1 \u003d 18.4 MEV enerjisinin emisyonu ile birlikte gelir. Hangi enerji uzatılacak

3HE + 2HE ^! O + 2 ^, eğer 2HE çekirdek kitle defekti ise

Am \u003d 0.006 a.E.m. Çekirdek 1h'den daha mı fazla?

399
20.6.8. İletişim enerjisinin tanımını kullanarak, C tuşunun çekirdek A ve B üzerindeki ayrılması için gereken enerjinin: EAB \u003d EC - (EA + EB), EA, EB, EC - İletişim Enerjisi'ni temsil edebileceğini gösterin. karşılık gelen çekirdeklerden. Oksijen 16o çekirdeğini A-Parçacık ve Karbon Çekirdek 12c'sinde ayırmak için gereken enerjiyi belirleyin. İletişim Enerjisi: E16 ^ \u003d 127.62 MEV, EA \u003d 28.30 MEV, E12 ^ \u003d

92.16 MEV.

20.6.9. 3LI + 1H ^ 3LI + 1R reaksiyonu ile, q \u003d 5.028 MEV enerji serbest bırakılır. Lityum Çekirdek Ciltleme Enerjisi E1 \u003d 39.2 MEV, Deuterium E2 \u003d 1.72 MEV. Lityum çekirdeğinin kütlesini belirler.

20.6.10. Nüklei'yi spesifik bir bağlanma enerjisine bölünürken, є \u003d 8.5 MEV / NUKL, iki fragman oluşur - biri bir kitle numarası AI \u003d 140 ve iletişimin spesifik enerjisi єїї \u003d 8.3 MEV / Nucl, diğeri - bir kütle numarası A2 \u003d 94 ve iletişimin spesifik enerjisi є2 \u003d \u003d 8.6 MEV. İlk çekirdeğin m \u003d 1 g kütlesini bölerek serbest bırakılan ısı miktarını değerlendirin. Sayım tr \u003d mn \u003d

1.6724 10-27 kg.

20.6.11. Uranyum 235u çekirdeğini bölerek bir eylemde, EO \u003d 200 MEV'nin enerjisi serbest bırakıldığını, m \u003d 1 kg uranyumun yanı sıra salınan enerjiyi ve 1 kg uranyuma eşdeğer bir taş kömürü MI kütlesini belirler.

20.6.12. Uranyum çekirdeğini 235u bölerken, Q \u003d 200 MEV enerji serbest bırakılır. Uranyum barış enerjisinin hangi payı atılan enerjidir?

20.6.13. Nükleer enerji santralinin nükleer reaktöründeki nükleer yakıtın 235u kütle tüketimini belirler. Elektrik santralinin termal gücü P \u003d 10 MW; Verimliliği n \u003d% 20. Bir Division eyleminde serbest bırakılan enerji, Q \u003d 200 MEV.

20.6.14. Günde tüketen nükleer enerji santralinin gücünü bulun M \u003d 220 g uranyum izotop 235U ve verimlilik n \u003d% 25'dir. Bir Bölüm 235U eyleminde, Q \u003d 200 MEV enerjisinin serbest bırakılması mümkündür.

20.6.15. Alüminyum eritme için, karbon izotoplarının 11c positron p-çürüğü sırasında serbest bırakılan enerji kullanılır, karbon çekirdeğinin her biri bir positron yiyor. Parçalanma ürünleri radyoaktif değildir. Ne kadar karbon 1i1c için gerekli

eritme M \u003d 100 T alüminyum başına alüminyum, alüminyumun başlangıç \u200b\u200bsıcaklığı 0O \u003d 20 ° С?

20.6.16. Sodyum ve na tartı m \u003d 10 g, elektronik Р-çürüğü yaşayan, bir ampulün içine yerleştirilen bir tankın içine yerleştirilmesi

400
M \u003d 1000 ton su. Parçalanma ürünleri radyoaktif değildir. Dönemi

luraspad sodyum t \u003d ^ gün. Sodyum çürümesinin başlangıcından itibaren ilk gün su sıcaklığını kaç dereceyi artıracak?

20.6.17. Polonyum 84p0, bir parçacık yayan ile bozulur

ve kurşun çekirdeğin oluşumu. Parçalanma ürünleri radyoaktif değildir. Half-Life Polonyumu T \u003d 140 gün. 0 \u003d 0 0 ° C sıcaklıkta alınan, ne tür bir buz, T \u003d 35 gün boyunca çürüme m \u003d 10 g polonyum sırasında serbest bırakılan enerjiyi kullanarak eritebilir mi?

20.7. Nükleer reaksiyonlar ve koruma yasaları

20.7.1. Polonyum 84p0 çekirdeğini kürek çekmek, Kinetik Enerji ile bir parçacık attı EK \u003d 5.3 MEV. Geri tepme çekirdeğinin kinetik enerjisini ve çürüme ile ayırt edilen toplam enerjiyi belirleyin.

Nükleer reaksiyonlar, ilköğretim parçacıkları (Y-Quanta dahil) veya birbirleriyle etkileşime girerken atomik çekirdeğin dönüşümüdür. En yaygın nükleer reaksiyon türü, sembolik olarak yazılan reaksiyondur:

nerede x ve y orijinal ve sonlu çekirdeklerdir, fakat ve B - nükleer parçacık reaksiyonunda bombardıman ve yayılan (veya yayılır).

Herhangi bir nükleer reaksiyonda, korunma yasaları ve kitle sayıları yapılır: tutar Ücreti (kitle) nükleer reaksiyona giren çekirdeklerin sayıları ve partiküllerin, reaksiyonun sonlu ürünlerin (çekirdekleri ve parçacıkların) sayısının (kütle ve parçacıkların) sayısının miktarına eşittir.. Ayrıca enerji tasarrufu yasaları, dürtü ve momentum anı.

Her zaman enerji salınımı ile devam eden radyoaktif çürümenin aksine, nükleer reaksiyonlar hem ekzotermik (enerji salımıyla) hem de endotermik (enerji emilimi ile) olabilir.

Birçok nükleer reaksiyonun mekanizmasının açıklanmasında önemli bir rol N. Bohr (1936) tarafından nükleer reaksiyonların, aşağıdaki şemaya göre iki aşamada ilerlediği için oynandı:

İlk aşama, çekirdek x parçacık a nöbettir, aralığa yaklaşır. nükleer güç (yaklaşık 2 10 15 m) ve bir bileşik (veya bileşik çekirdeğit) ile ara bir çekirdeğin oluşumu. Parçacıkların enerjisi, çekirdeğe uçtu, bunun bir sonucu olarak, heyecanlandırılmış durumda olduğu ortaya çıktığından, kompozit çekirdeğin nükloları arasında hızlı bir şekilde dağıtılır. Bileşik çekirdeğin nükleonlarının çarpışmasında, nükleonlardan biri (veya bunların kombinasyonları, örneğin bir proton içeren bir hidrojen kahramanca çekirdek - bir proton ve bir nötron) veya bir CX partikülü kalkış için yeterli enerji alabilir çekirdek. Sonuç olarak, nükleer reaksiyonun ikinci aşaması mümkündür - Kompozit çekirdeğin Y ve parçacıkların çekirdeği üzerindeki çürümesi B

Nükleer reaksiyonların sınıflandırılması

Tepkime katılan partilerin doğası gereği:

• nötronların etkisi altında reaksiyonlar;
• Yüklü parçacıkların etkisiyle reaksiyonlar (örneğin, protonlar, (x-parçacıklar).

Parçacıklara neden olma enerjisi ile:

• nötronların katılımıyla ortaya çıkan düşük enerjilerin (EV'nin sırası) üzerindeki reaksiyonlar;
• Ortalama enerjilerdeki reaksiyonlar (biraz MEV), vücutların ve yüklü parçacıkların katılımıyla gerçekleşir;
• Yüksek enerji reaksiyonları (yüzlerce ve binlerce MEV), serbest durumda kayıpların doğumuna neden olur temel parçacıklar ve sahip olmak büyük önem Çalışmaları için.

Reaksiyonlara katılan çekirdeklerin doğası gereği:

• Işık çekirdeği reaksiyonları (A 50);
• Orta çekirdeklerde reaksiyonlar (50 A
• Ağır Çekirdeğin Reaksiyonları (A ... 150).

Meydana gelen nükleer dönüşümlerin doğası gereği:

• nötron emisyonlu reaksiyonlar;
• Yüklü parçacıkların emisyonu ile reaksiyonlar. İlk tarihte nükleer reaksiyon (Rangeford; 1919)

11.1. Nükleer reaksiyonların tanımı ve sınıflandırılması. Terimin çeşitli yorumları var nükleer reaksiyonlar. Geniş bir anlamda, bir nükleer reaksiyon, iki, nadiren birkaç, partikül (basit veya karmaşık) ve bir kural olarak, güçlü etkileşimlerin katılımıyla bir kural olarak ortaya çıkan herhangi bir işlem denir. Bu tanım tatmin edici ve nükleer reaksiyonlar Kelimenin dar anlamında, hangi süreçlerin altında basit veya karmaşık bir parçacık çarpışmasıyla başlayan (nükleon, α- Çekirdek ile parçacık, γ-kuantum). Reaksiyonun tanımının özel bir durum olarak tatmin olduğunu ve parçacıkların saçılması olduğunu unutmayın. İki nükleer reaksiyon örneği aşağıda gösterilmiştir.

Tarihsel olarak, ilk nükleer reaksiyon (Rutherford, 1919 - protonun açıklığı):

α + 14 N → 17 O + r.

Nötronun açılması (Chadwick, 1932):

α + 9 ve → 12 s + n.

Nükleer reaksiyonların incelenmesi, yeni çekirdekli ve ilköğretim parçacıklarının çekirdekleri, vb. Tarafından heyecanlanma özellikleri hakkında bilgi edinmek için gereklidir. Bir parçacık veya çekirdek üzerindeki kuantum kalıplarının varlığından dolayı mikrometrede "göremeyeceğiniz" unutmamalıyız. Bu nedenle, mikrojikleri incelemenin ana yöntemi çarpışmalarının incelenmesidir, yani nükleer reaksiyonlar. Uygulamalı ilişkilerde, nükleer enerjiyi kullanmak ve yapay radyonüklidler elde etmek için nükleer reaksiyonlara ihtiyaç vardır.

Nükleer reaksiyonlar doğal koşullarda (örneğin, yıldızların bağırsaklarında veya uzay ışınlarında) ortaya çıkabilir. Ancak çalışmaları genellikle deneysel kurulumlarda laboratuvar koşullarında gerçekleştirilir. Nükleer reaksiyonlar yürütmek için, çekirdekleri, çekirdeklerle birlikte nükleer güç yarıçapının mesafesine getirmek gerekir. Nuclei ile yüklü parçacıkların bir yaklaşımı, Coulomb bariyeri tarafından engellenir. Bu nedenle, yüklü parçacıkların kullanımına ilişkin nükleer reaksiyonların uygulanması için hızlandırıcılarElektrik alanında hızlanan parçacıkların, bariyerin üstesinden gelmek için gereken enerjiyi edinir. Bazen bu enerji bir parçacık dinlenme enerjisi ile karşılaştırılabilir veya hatta onu aşıyor: Bu durumda, hareket, göreceli mekanik yasaları ile açıklanmaktadır. Geleneksel hızlandırıcılarda ( doğrusal hızlandırıcı, siklotron vb.) İki akışkan parçacıkların daha ağır, bir kural olarak, durur ve daha kolay uçar. İnsanların parçacıkları aradı hedef (ingilizce - Hedef). Uçan veya bombardıman, Rusça özel adındaki parçacıklar almadı (içinde ingilizce dili Mermi terimi kullanılır - mermi. Tezgah kirişleri üzerindeki hızlandırıcılarda ( collierder.) Hem erişilen partiküller de hareket eder, böylece hedefin ayrılması ve çırpınan parçacıkların demetinin anlamını kaybeder.

Reaksiyondaki yüklü partikülün enerjisi, 1932'de lityum çekirdeklerin yapay deneylerinde olduğu gibi, J. Kokkroft ve E. Walton'un klasik deneylerinde olduğu gibi, Coulomb bariyerinin yüksekliğinden daha az olabilir. hızlandırılmış protonlar. Deneylerinde, hedef çekirdeğindeki proton penetrasyonu, Coulomb potansiyel bariyeri boyunca ayarlayarak meydana geldi (bkz. Ders 7). Böyle bir işlemin elbette olasılığı, bariyerin küçük şeffaflığı nedeniyle çok küçüktür.

Nükleer reaksiyonların sembolik kaydedilmesi için, ikisi aşağıda gösterilen birkaç yol vardır:

Belirli bir kuantum durumunda çarpışan partiküllerin bir kombinasyonu (örneğin, r ve 7 li) denilen giriş kanalı Nükleer reaksiyon. Aynı parçacıkların çarpışmasında (sabit giriş kanalı), genel durumda çeşitli reaksiyon ürünleri görünebilir. Yani, 7 li ile protonların çarpışmasında, reaksiyonlar 7 li ( p., 2α), 7 li ( p., n.) 7 ol, 7 li ( p., d.) 6 bes ve diğerleri. Bu durumda, rakip süreçler hakkında veya set hakkında konuşurlar. Çıkış Kanalları.

Genellikle nükleer reaksiyonlar daha kısa bir biçimde kaydedilir: ( a., b.) - yani Sadece ışık parçacıklarını ve reaksiyona katılan çekirdekleri işaret etmeden. Örneğin, kayıt ( p., n.) Herhangi bir çekirdeğin bir protone nötronunu çalmak anlamına gelir ( n., γ ) - Emisyonlu nötron emme çekirdeği γ -Kvanta, vb.

Nükleer reaksiyonların sınıflandırılması Aşağıdaki işaretler üzerinde gerçekleştirilebilir:

I. Devam Süreci Türü ile

1) Radyasyon Yakalama: ( n., γ ), (p., γ )

2) Nükleer fotoğraf etkisi: ( γ , n.), (γ , p.)

3) Nükleon-Nükleon Reaksiyonları:

a) Nükleonun veya nükleon grubunu çalmak ( n., P.), (p., α), vb.

b) nükleonların "buharlaşma" ( p., 2n.), (p., 2p.) vb.

c) bozulma ( d., P.), (d., N.) ve toplama ( p., D.), (n., D.)

4) Bölüm: ( n., f.), (p., f.), (γ , f.)

5) Sentez (birleştirme)

6) İnelastik saçılma: ( n., n ')

7) Elastik saçılma: ( n., N.)

II. Atılımı veya enerjinin emilimi temelinde

1) Ekzotermik reaksiyonlar

2) Endotermik reaksiyonlar

III. Bombardıman parçacıklarının enerjisinde

1) Küçük Enerjiler (< 1 кэВ)

2) Ortalama enerjiler (1 KEV-10MEV)

3) Yüksek Enerji (\u003e 10 MEV)

İv. Bombardıman Nükle'nin ağırlığına göre

1) ışık çekirdeği üzerinde ( FAKAT < 50)

2) orta karelerde (50< FAKAT < 100)

3) Ağır Çekirdeğe ( FAKAT > 100)

V. Bombartıcı parçacıkların türüne göre

1) Ücretli parçacıklar üzerinde ( p., d., α ve ağır iyonlar)

2) nötron üzerinde

3) fotonlar üzerinde (fotonükleer reaksiyonlar)

11.2. Enerji tasarrufu yasası. Genel formun nükleer reaksiyonu için

A. + B. → C.+ D + E + ...

huzur ve kinetik enerjilerin enerjisi ile enerjinin korunması yasasını yazıyoruz:

Değer vermek S., Dinlenme enerjisindeki fark olarak tanımlanır:

aranan reaksiyon enerjisi. Bu açık

Eğer bir S. \u003e 0, sonra böyle bir reaksiyon denir ekzotermik. Bu durumda S. - Bu, reaksiyondaki tüm katılımcıların kinetik enerjilerinin, Atalet merkeziyle ilişkili koordinat sisteminde tanımlanan genişlemeden önce ve sonra, (SCI veya veya c-System). Ekzotermik reaksiyon, çarpışan partiküllerin kinetik enerjisinin herhangi bir değeri ve sıfıra dahil olabilir.

Eğer bir S. < 0, то реакцию называют endotermal. Ters ekzotermik reaksiyonun reaksiyonu her zaman endotermiktir ve bunun tersi de geçerlidir. Değer - S.içinde c-System- Bu, reaksiyonun hala mümkün olduğu partiküllerin minimum kinetik enerjisidir veya, eşik reaksiyonlar.

Laboratuar koordinat sistemine geçerken (Şekil 11.1), LSK veya basitçe l-sistemReaksiyon parçacıklarından hangisi dinleniyor - reaksiyon eşiğinin hedef değeri E por. artar çünkü Kinetik enerjinin bir kısmı, reaksiyon için atalet merkezinin hareketine devam eder. Aslında, merkez ataletinin hareketinin kinetik enerjisi keyfi olarak büyük olabilir, ancak parçacıklar birbirlerine göre dinleniyorsa, reaksiyon gitmeyecektir.

Reaksiyon eşiğini belirlemek için l-sistem Kütle ve dolayısıyla dinlenme enerjisinin gerçeğini kullanıyoruz. değişmez. Değer, koordinat sistemi seçiminden bağımsızdır. Gibi , herhangi bir sayıda parçacık için

Dikkate alınan reaksiyondaki hedef bir parçacık ise İÇİNDE, sonra B. L-sistem

İÇİNDE c-System

Yukarıda belirtildiği gibi, eşik c-System Parçacıkların doğumuna karşılık gelir Dan, D. vb. sıfır kinetik enerjilerle, yani vb. ve . Değişmeyen Kitle B. l-sistem

Toplu yanıtlayan eşik kütlesi c-System

Şimdi iki değişimi eşitliyorsanız, o zaman

. (11.3)

Böylece, endotermik reaksiyonun eşiği her zaman ters ekzotermik reaksiyonun enerjisinden daha büyüktür. S.. Elde edilen ifadeden görülebileceği gibi, endotermik reaksiyonun eşiği düşük daha fazla massa hedef.

11.3. Yörünge anın rolü.Momentum ile parçacık darbesinin anı rsabit bir çekirdek tarafından desteklenmektedir pb.nerede b. - Aimal parametre. Klasik fikirlere göre, reaksiyon sadece bu hedef parametrenin nükleer kuvvetlerin yarıçapından daha az olduğu durumlarda ortaya çıkabilir. b. < R.. Kuantum mekaniğinde, yörünge anın değeri

(- de brogly dalga boyu). O zaman eşitsizlik olmalı

. (11.4)

Enerjili nötron için T. \u003d 1 MEV, yani Çekirdeğin boyutlarıyla karşılaştırın. Ne kadar az enerjili nötronlar ve protonlar için çok daha büyük. Yani, küçük ve orta enerjilerin parçacıkları için, eşitsizlik (11.4), kesinlikle konuşma, sadece durum altında l. \u003d 0 (daha az sıklıkla l. = 1).

Sistemin kuantum özelliklerini dikkate alarak, herhangi bir prensipte reaksiyon mümkündür l.Ancak, reaksiyonun olasılığı (11.4) gerçekleştirilmezse keskin bir şekilde düşer. Bunun nedeni, bu durumda nötronların santrifüj bariyerinin üstesinden gelmesi gerekmesidir. Ancak, γ-Quanta çekirdeğinin (Ders 9) emisyonu, santrifüj bariyerinin şeffaflık katsayısının emisyonu dikkate alındığında gösterildiği gibi

,

şunlar. artarak keskin bir şekilde azalır l.. Uzun dalga yaklaşımı yapılması sona ererse (yani, bombardıman partikülleri çok yüksek enerjiye sahip), etkileşim mümkündür l.sıfır dışında.

11.4. Kesit ve nükleer reaksiyon verimi.Nükleer reaksiyonların nicel açıklaması kuantum mekaniği Belki sadece istatistiksel. Temel olarak olduğu, sadece reaksiyonun kendisinin bir eylemi olasılığı hakkında konuşmak mümkündür. Nükleer reaksiyonların en probilistik özellikleri bölüm ve çıktıTanımı aşağıda verilir. Bir parça parçacık akışı düşerken varsayalım FAKAT Çekirdek içeren ince (fakat makroskopik) bir hedefte İÇİNDE, içinde oluşur dN S. kehanet Dan (Şek. 11.2). Bu miktar, parçacıkların sayısıyla orantılıdır FAKAT, Hedef parçacık yoğunluğu n B. (M -3) ve hedef kalınlığı dX. (m):

.

Bölüm Reaksiyonlar FAKAT + İÇİNDE → Dan + ···, orantılılık katsayısı, yani, yani belirlenir.

, (11.5)

Tanımdan (11.5), bölümün alanın boyutuna sahip olduğunu (m2) izler. Nükleer fizikte 1, bir bölüm birimi olarak kullanılır. barne: 1 b \u003d 10 -28 m 2.

Net bir bölüm, partikülin gerekli reaksiyona neden olduğu etkili bir hedef alan olarak görülebilir. Ancak partiküllerin dalga özelliklerinden dolayı, böyle bir yorumun sınırlı bir şekilde uygulanabilirlik alanına sahiptir. Sonuçta, bir parçacık için kuantum mekaniği açısından, kuvvetlerin üzerinde hareket ettiği alandan sapma olmadan sıfır olmayan bir olasılık vardır. Daha sonra reaksiyonun gerçek enine kesiti, etkileşimin meydana geldiği alanın enine kesitinden daha az olacaktır. Bu durumda, optik ile analoji ile, hedef çekirdeğin denir kısmen şeffaf, veya gri.

Gerçek fiziksel deneylerde, reaksiyon enine kesitini ölçmek her zaman mümkün değildir. Doğrudan ölçülen büyüklük çıktı Hedef çekirdekli reaksiyona giren kiriş parçacıklarının oranı olarak tanımlanan reaksiyonlar. Olay partikülleri hedeften geçtiğinde, ikincisinin sabit kalması koşuluyla, reaksiyonun verimini kesin. Çekirdek sayısı DanParçacıklarla reaksiyonun bir sonucu olarak ince bir hedef katmanında oluşturulmuş FAKATiyi

,

nerede N. 0 - toplam parçacık FAKATkalın bir katmanda dX., N A. - Katmanın altındaki partiküllerin reaksiyonu olmadan sayısı. Buradan . Sonra, (11.5) uyarınca,

Parçacık Sayısı FAKATnihai kalınlığın hedef katmanını geçen h., bu denklemin entegrasyonunu bulun:

,

Reaksiyon çıktısının tanımını, dönüşümü yaşayan parçacıkların bir kısmı olarak kullanmak, bunu buluruz.

İnce hedef Ünite üstel göstergesine kıyasla küçüke karşılık gelir. Bu durumda, bir dizi Taylor'da ayrışma (11.6) verir.

11.5. Nükleer reaksiyonların mekanizmaları.Paragraf 11.1'de verilen sınıflamanın yanı sıra, nükleer reaksiyonlar zaman içinde farklılık gösterir ve bununla birlikte akış mekanizması ile bağlantılı olarak farklılık gösterir. Geçici bir ölçek olarak, bir nükleer zaman kullanmak uygundur - çekirdek aracılığıyla parçacıkların tam zamanı: τ ben. = 2R./v.≈ 10 -22 c (s. 2.2). Bu açık τ zehir - Hızlı yanıtın temel eylemini tamamlamak için gereken minimum süre.

Akış mekanizması ile aşağıdaki reaksiyonların sınıflandırılmasını kullanacağız. İlköğretimin zamanı t R. ≈ τ zehir, bu tür reaksiyonlar denir düz. Doğrudan parçacık reaksiyonları durumunda a. enerjiyi bir veya daha fazla nükleon nükleonuna iletir A., sonra hemen çekirdek bıraktıktan sonra, gerisi ile enerji değiş tokuş etmek için zaman yoktu:

a. + A. → b. + B..

Eğer bir t R. >> τ zehir, sonra reaksiyon eğitim aşamasından geçiyor bileşik çekirdeği:

a. + A. → Dan* → b. + B..

Kompozit çekirdeğin fikri, 1936'da N. Borok'un fiziğine tanıtıldı. Kompozit çekirdek 'Dan * - heyecanlı çekirdek durumu Danve uyarma enerjisi

(11.7)

nerede T A- Kinetik parçacık enerjisi fakat, WA. - çekirdekten ayrılmanın enerjisi Dan. Uyarma enerjisi arasında bölünmüş FAKAT+ fakat Kompozit çekirdeğin nükleonları ve ortalama olarak, bir nükleon

. (11.8)

Böylece, her bir nükleonun ayrı ayrı enerji ayrılış için yetersizdir. Çok sayıda parçacık çarpışmasının bir sonucu olarak fakat Çekirdeğe "kafan karıştı" ve bireyselliğini kaybeder. Sadece zamanla t R.>> τ zehir Rastgele enerjinin yeniden dağıtılması sonucunda, yeterli miktarda nükleonlardan birine (veya nükleon grubu) konsantre olabilir. Bu durumda, nükleon (nükleon grubu) kompozit çekirdeği bırakır - gerçekleşir.

Bileşik çekirdeğin ortalama ömrünü değerlendirir 'Dan *aşağıdaki gibi olabilir. Parçacıkların çarpışmasından hemen sonra bunu alacağız. n. uyarma enerjisi quanta f. tek katmansızlık dereceleri. Toplam olası dağılım sayısı eşittir

. (11.9)

Formül (11.9) çıktısı, aşağıdaki görsel şema ile gösterilebilir: - Dağıtım n. kuantum çapraz f. Hücreler birbirinden ayrılmış f.öfkeyle eksi. Toplam permütasyon sayısı (yani sistemin toplam devlet sayısı) tüm haçlar ve tüm itme eşittir ( n.+ f -bir)! Ancak, sadece haçların permütasyonları ve sadece sayıları eşit olan düşünceler n.K! ve ( f -bir)! Buna göre, yeni devletlere yol açmayın. Sonuç olarak, gerçek devlet sayısı içinde ortaya çıkıyor n.!(f -bir)! Bir kez daha küçük.

Nükleon ayrılmasının reaksiyonunun düşük enerjili parçacıkların etkisi altında gerçekleştiği gerekçenin basitliği için daha fazla form edeceğiz. E * ≈ WA.. Sonra tümü odaklanmak için reaksiyonu aktarmak için N. Bir özgürlük derecesi için Quanta, bu durumda devlet sayısı sadece eşittir f.. Tutum w. = f./g. ve Kompozit Çekirdekten çıkış olasılığını belirleyecektir, yani. reaksiyonlar.

Çekirdeğin çekirdekli enerji ile enerji, ortalama yaklaşık 8 MEV'dir. Uyarma kuantumunun büyüklüğü yaklaşık 0.5 MEV'dir. Sonra n.\u003d 8 MEV / 0.5 MEV \u003d 16. Reaksiyonun bir sonucu olarak, nükleon dalı en büyük olasılıkla sadece dış kabuktan, koyabilirsiniz f. ≈ n.. (11.9) 'da yerine koymak, bunu bulacağız.

İçin n.\u003d 16 var w. \u003d 5 ∙ 10 -8. Çekirdeğin durumundaki değişiklikler 1 / / / / / frekansı ile gerçekleşir. τ zehirbu nedenle kompozit çekirdeğin sabit çürümesi λ s * = w. /τ zehirve ortalama ömür boyu τ s * \u003d1/ λ s * - yaklaşık 10 -14 s. Çok gerçekten τ s *>> τ zehir.

Kompozit çekirdeğin, radyoaktif çekirdeğinden temelde farklı olmadığı belirtilebilir. Ayrıca, olası herhangi bir işlem koşullarından dolayı enerji kaybetmeyi de çaba göstermektedir. Bu işlemlerden biri (Nucleon boşluğu) zaten yukarıda düşünüldü. Kompozit çekirdeği için, aynı anda birkaç çürüme kanalı olabilir. Ek olarak, toprak durumuna geçiş, γ-kuantum emisyonunun bir sonucu olarak ortaya çıkabilir (böyle bir reaksiyon denir) radyasyon yakalama). Γ-Quanta'nın çekirdeğinin yanıp sönmesi, elektromanyetik kuvvetlerin etkisi altında gerçekleşir, yani. Nükleer bir ölçekte de oldukça yavaştır (10 -11 -10 -7 S - Bkz. Madde 9.3). Böylece, radyasyon yakalamanın reaksiyonları da kompozit çekirdeğe geçer.

Kompozit çekirdeğin içindeki reaksiyonun enine kesiti olarak yazılabilir.

, (11.11)

nerede w B. - Kompozit çekirdeğin çürümesi olasılığı b. üzerinden, ve

Nükleer reaksiyonun kinetik enerjisinden kinetik enerjisinden kesitinin bağımlılığı denir fonksiyon uyarma.

Benzer bilgiler.

İÇİNDE genel Nükleer etkileşim formunda yazılabilir:

En yaygın nükleer reaksiyon tipi, ışık parçacıklarının etkileşimidir. a. çekirdek ile X., bir sonucu olarak bir parçacık oluştuğu b. ve çekirdek Y.. Sembolik olarak böyle yazılmıştır:

Parçacıkların rolü a. ve b. En sık nötron n., Proton p., deuteron d., a-partikül ve γ-kuantum.

Proses (4.2) genellikle belirsizdir, çünkü reaksiyon birkaç rekabet yöntemi gidebilir, yani. Nükleer reaksiyonun (4.2) bir sonucu olarak doğan parçacıklar farklı olabilir:

.

İkinci aşamada farklı nükleer reaksiyon olanakları bazen denir reaksiyon kanalları. Reaksiyonun ilk aşaması giriş kanalı denir.

En son reaksiyon kanalı, elastikiyet durumlarına atıfta bulunur ( 1. + a.) ve elastik ( A. + a.) Nükleer saçılma. Bu özel nükleer etkileşim vakaları, reaksiyon ürünlerinin reaksiyon partikülleriyle çakıştığı ve elastik saçılma ile çakıştığı diğer gerçeklerden farklıdır, sadece çekirdeğin türü değil, aynı zamanda İç, Esnek saçılma, çekirdeklerin iç durumu değiştiğinde (çekirdek heyecanlı bir duruma girer).

Şekil 4.1. Nitel bağımlılık Enerji çekirdeğinin çürümesinin olasılığı.

Bir nükleer reaksiyon incelerken, reaksiyon kanallarının tanımlanması ilgi çekicidir, farklı kanallarda, olay partiküllerinin çeşitli enerjilerinde karşılaştırmalı olasılığı vardır. Çekirdekler çeşitli olabilir enerji devletleri . Minimum enerjiye karşılık gelen istikrarlı veya radyoaktif bir çekirdeğin durumu (kütle) E 0 temel denir. Kuantum Mekaniğinden, devlet durumu ile yaşam süresi arasında olduğu bilinmektedir. gaisenberg'nin oranı: ΔE \u003d ћ / ΔT,

Heyecanlı çekirdekleri deneyimi farklı çeşit Enerji geçişleri. Uyarma enerjisi çeşitli kanallar boyunca boşaltılabilir (çekirdeği yer durumuna çevirmek): γ-Quanta'nın emisyonu, çekirdeğin bölünmesi, vb. Bu nedenle, kısmi seviye genişliği kavramı tanıtıldı Γ I. . Rezonans seviyesinin kısmi genişliği, bozulma olasılığıdır. bEN.- kanal. Daha sonra birim zaman başına çürüme olasılığı ω Formda sunulabilir:

.

Ayrıca, sonuçta ortaya çıkan parçacıkların enerji ve açısal dağılımı ve iç halleri (uyarma enerjisi, dönüş, parite, izotopik dönüş).

Nükleer reaksiyonların çoğu, koruma yasalarının uygulanmasından bir sonucu elde edilebilir.

Bu bölümde daha fazla bilgi için görebilirsiniz.

Çekirdeğin yapısı hakkındaki fikirlerin geliştirilmesinde büyük bir rol, nükleer reaksiyonların incelenmesi ile oynandı, bu, çekirdeklerin başlatılan devletlerinin sırt ve parolaları hakkında kapsamlı bilgi veren, kabukların modelinin geliştirilmesine katkıda bulundu. . Kodlama çekirdeği arasındaki birkaç nükleon değişimine sahip reaksiyonların incelenmesi, nükleer dinamikleri büyük açısal anlar olan bir durumda araştırmamıza izin verdi. Sonuç olarak, genelleştirilmiş bir çekirdek modelinin oluşturulmasının temellerinden biri olan uzun döner çizgiler açıldı. Ağır çekirdeğin çarpışmasında, çekirdekleri doğada olmayan oluşur. Transuran elemanlarının sentezi, büyük ölçüde ağır çekirdeklerin etkileşiminin fiziğine dayanmaktadır. Ciddi iyonları olan reaksiyonlarda, β-stabilite grubundan çıkarılan çekirdekler oluşturulur. Β-stabilite bandından çıkarılan çekirdekler, coulomb ve nükleer etkileşimler arasındaki başka bir ilişki, proton sayısı ile nötron sayısı arasındaki oranı, proton ve nötron iletişim enerjilerinin sayısı arasındaki önemli farklılıklar arasındaki diğer bir ilişki olan stabil çekirdekten farklıdır. Yeni radyoaktif çürüme türleri - proton ve nötron radyoaktivitesi - proton ve nötron radyoaktivitesi ve atomik çekirdeklerin bir dizi başka özellikleri.
Nükleer reaksiyonları analiz ederken, çekirdeklerle etkileşime giren parçacıkların dalga doğasını dikkate almak gerekir. Parçacıkların çekirdeklerle etkileşim sürecinin dalga doğası, elastik saçılımla açıkça ortaya çıkıyor. Böylece, 10 MEV'nin enerjisine sahip nükleonlar için, çekirdek dalga boyu çekirdek yarıçapından daha azdır ve nükleon saçılma sırasında kırınımın karakteristik bir resmidir. Maxima ve minima. 0.1 MEV enerjisine sahip nükleonlar için, dalga boyu çekirdek yarıçapından daha büyüktür ve kırınım yoktur. Enerjili nötronlar için<< 0.1 МэВ сечение реакции ~π 2 гораздо больше, чем характерный размер площади ядра πR.
Nükleer reaksiyonlar nükleer dinamikleri incelemek için etkili bir yöntemdir. İki parçacık etkileşiminde nükleer reaksiyonlar meydana gelir. Nükleer reaksiyona sahip olan, parçacıklar arasında aktif bir enerji ve nabız değişimi meydana gelir, bunun bir sonucu olarak, etkileşim alanından uçan bir veya daha fazla parçacık oluşur. Nükleer reaksiyonun bir sonucu olarak, atom çekirdeğinin bir yeniden yapılandırılmasının karmaşık bir işlemi gerçekleşir. Çekirdeğin yapısının açıklamasıyla olduğu gibi, nükleer reaksiyonları tanımlarken, problemin doğru bir çözümünü elde etmek neredeyse imkansızdır. Ve tıpkı çekirdeğin yapısı çeşitli nükleer modeller tarafından tarif edildiği gibi, nükleer reaksiyon çeşitli reaksiyon mekanizmalarıyla tanımlanır. Bir nükleer reaksiyonun akışının mekanizması, çeşitli faktörlere, dahil partikül tipinde, hedef çekirdeğin türü, yıkama partikülünün enerjisi ve bir dizi diğer faktöre bağlıdır. Nükleer reaksiyonun sınırlayıcı durumlarından biri Doğrudan nükleer reaksiyon. Bu durumda, flutter partikülü enerjiyi bir veya iki nükleon nükleonuna iletir ve çekirdeğin çekirdeğin diğer nükleonlarıyla etkileşime girmeden bırakırlar. Doğrudan nükleer reaksiyon akışının karakteristik zamanı 10 -23 s'dir. Doğrudan nükleer reaksiyonlar, dahil partikülün herhangi bir enerjisindeki tüm çekirdeğe gider. Doğrudan nükleer reaksiyonlar, atomik çekirdeklerin tek partikül durumlarını incelemek için kullanılır, çünkü Reaksiyon ürünleri, çekirdeğin çalındığı konum pozisyonu hakkında bilgi taşır. Doğrudan nükleer reaksiyonların yardımı ile, enerjilerle ilgili ayrıntılı bilgi elde edildi ve çekirdeğin tek parçacık durumlarını dolduruyor; bu, çekirdeğin kabuk modelinin temelini oluşturdu. Başka bir sınır davası geçecek olan reaksiyonlardır kompozit çekirdek eğitimi.

Nükleer reaksiyonların mekanizmasının açıklaması V.QUISKOPFA'nın eserlerinde verilmiştir.

V.viscopp: "Parçacık çekirdeğe girdiğinde ne olur ve nükleer bileşenlerden birine bakar? Şekil bu özelliklerin bir kısmını göstermektedir.
1) Düşen partikül, enerjinin bir kısmını kaybeder, nükleer parçacıkları daha yüksek bir duruma kaldırır. Bu, olay partikülünün çekirdeği tekrar bırakmak için yeterli bir enerji ile kalması durumunda, elastik saçılma sonucu olacaktır. Bu işlem doğrudan inelastik saçılma denir, çünkü sadece çekirdeğin bir bileşeni üzerinde saçılmayı içerir.
2) Olay partikülü, düzenlemenin ikinci kalıpında sembolik olarak gösterildiği gibi, toplu harekete enerji iletir, aynı zamanda doğrudan etkileşimdir.
3) Şekilin üçüncü şemasında, iletilen enerji, çekirdeği hedeften koparacak kadar büyüktür. Bu işlem aynı zamanda düz bir nükleer reaksiyona da katkıda bulunur. Prensip olarak, 1'den farklı değildir), "Exchange reaksiyonuna" karşılık gelir.
4) Düşen partikül, çekirdeğin içine bağlı kalan çok fazla enerji kaybedebilir, bulaşan enerji düşük döşenen nükleon tarafından çekirdekten çıkamayacağı şekilde kabul edilebilir. Daha sonra bir çekirdek tarafından kıyılmış olamayan heyecanlı bir çekirdek alıyoruz. Bu durum gerekliliği olan bu durum, nükleonların iç çarpışmalarının daha da uyarılmasına yol açar, burada heyecanlı bir parçacık üzerindeki enerjinin ortalama olarak azaldığı, bu nedenle çoğu durumda çekirdek çekerden ayrılamaz. Bu nedenle, çok uzun ömürlü bir durumla bir devlet elde edilecek, bu da sadece çekirdeğin içindeki çarpışmalarda bir parçacık, çekirdeği terk etmek için yanlışlıkla yeterli enerji elde edeceği durumlarda kaybolabilir. Bu durum, bileşik çekirdeğin oluşumunu diyoruz. Enerji, radyasyonla da kaybolabilir, ardından araba ayrılışı enerjik olarak imkansız hale gelir: Olay nükleonu radyasyon yakalamayı test edecektir.
5) Bileşik çekirdeğin oluşumu iki veya daha fazla adımda, eğer işlem tip 1) veya 2) olay nükleonu başka bir nükleona çarptı ve çekirdeğin ayrılmasının herhangi biri için imkansız olduğu bir şekilde heyecanlandırıyor. Nükleon. "

İlk defa, bileşenin aşamasından nükleer reaksiyon akışının fikri N. Bloom tarafından ifade edildi. Bileşen çekirdeğine göre, çekirdeğin bir veya iki nükleonuyla etkileşimden sonra olay partikülü çekirdeği enerjisinin çoğunu iletir ve yakalanan bir çekirdek olarak ortaya çıkıyor. Kompozit çekirdeğin ömrünün süresi, çırpınan parçacıkların çekirdek aracılığıyla aralıklarının zamanından çok daha fazladır. Çekirdek içindeki yıkama partikülünün yaptığı enerji, büyük kısmı bir parçacık üzerine odaklanıncaya kadar çekirdeğin nükleonları arasında yeniden dağıtılır ve sonra çekirdeğin dışındadır. Uzun ömürlü heyecanlı bir durumun oluşumu, deformasyon sonucu bölünmesine neden olabilir.

N. Bor: "Nötronların yakalanmasının fenomeni, hızlı nötron ile ağır bir çekirdek arasındaki çarpışma, önce olağanüstü stabilite ile karakterize edilen karmaşık bir sistemin oluşumuna öncülük etmesini sağlamalıdır. Bu ara sistemin, malzeme partikülünün ayrılmasıyla veya son halün ışınlarının emisyonu ile geçişi ile mümkün olan olası bir çürüme, doğrudan çarpışmanın ilk aşamasıyla ilgili olmayan bağımsız işlemler olarak kabul edilmelidir. Burada daha önce tanınan, gerçek nükleer reaksiyonlar arasında daha önce tanınırız - gerçek nükleer reaksiyonlar arasında - Hızlı parçacıkların ve atom sistemlerinin geleneksel çarpışmaları, bizim için şu ana kadar olan çarpışmalar, atomun yapısına göre ana bilgi kaynağıdır. Nitekim, bireysel atomik parçacıkların bu tür çarpışmalarını ve bunların mülklerinin çalışmasında, bireysel bileşenler arasında bireysel bileşenler arasında çok olası olmayan enerji değişimini sağlayan, bunların her şeyden önce "açıklık" nın yapılması zorunludur. vuruş. Bununla birlikte, çekirdekte partiküllerin yakın ambalajı nedeniyle, tipik nükleer reaksiyonlarda önemli bir rol oynayan bu enerji değişimi olması için hazırlıklı olmalıyız. "

Nükleer reaksiyonların sınıflandırılması. Nükleer reaksiyonlar, atomik çekirdeklerin yapısını incelemek için etkili bir araçtır. Flutter partikülünün dalga boyu çekirdeğin boyutlarından daha büyükse, o zaman bu tür deneylerde, bir bütün olarak çekirdek hakkında bilgi ortaya çıkarır. Çekirdeğin boyutlarından daha azsa, o zaman nükleer madde yoğunluğunun dağılımı, çekirdek yüzeyinin yapısı, çekirdeğe nükleonlar arasındaki korelasyon, nükleonların nükleer kabuklar yoluyla dağılımı reaksiyon bölümlerinden çıkarılır.

• Yoğun kütleye (protonlar, a parçacıkları ve ağır karbon, azot iyonları), yüklü parçacıkların (protonlar, a-partiküller ve ağır karbon, azot iyonları) etkisiyle coulomb uyarılması kullanılır.
• Ağır çekirdeklerde ağır iyonlara sahip reaksiyonlar, karşılaşılan çekirdeklerin birleşmesine yol açan, süper hızın nükleer çekirdeklerinin elde edilmesinin ana yöntemidir.
• Işık çekirdeğinin birleşmesi reaksiyonları nispeten düşük bir çarpışma enerjilerinde (termonükleer reaksiyonlar denilen). Bu reaksiyonlar, Coulomb bariyeri boyunca kuantum mekanik tünellenmesi nedeniyle ortaya çıkar. Thermonuclear reaksiyonlar, 10,7 -10 10 K sıcaklıklarında yıldızların içine devam eder ve ana yıldızların kaynağıdır.
• Fotonükleer ve elektriksel reaksiyonlar, γ-Quanta çekirdekleriyle ve enerji E\u003e 10 MEV ile elektronlarla çarpışmada meydana gelir.
• Derin Perestroika çekirdeği eşliğinde Ağır Çekirdek Bölümünün tepkisi.
• Radyoaktif çekirdeklerin kirişleri üzerindeki reaksiyonlar, stabilite hattından uzak olan proton ve nötron sayısının olağandışı bir oranıyla nüklei elde etme ve çalışma olanaklarını açıktır.

Nükleer reaksiyonların sınıflandırılması genellikle yıkama partikülünün tip ve enerjisi, hedef nükleer tipi ve flutter partikülün enerjisi ile gerçekleştirilir.

Yavaş nötronlarda reaksiyonlar

"1934 Sabahları Bruno Pontecorvo ve Eduardo Amaldi, bazı metallerin radyoaktivitesinde test edildi. Bu örneklerde küçük içi boş silindirler formu verildi. eşit değerBuna ek olarak, nötronların kaynağının yerleştirilebileceği. Böyle bir silindiri ışınlamak için nötronların kaynağı içine yerleştirildi ve ardından her şey bir kurşun kutuya yerleştirildi. Bu anlık sabah amaldi ve Pontecorvo, gümüş ile deneyler yaptı. Ve birdenbire Pontecorvo, gümüş bir silindirle garip bir şey olduğunun fark ettiği fark etti: aktivitesi her zaman aynı değil, ortada ya da kurşun kutusunun açısına bağlı olduğuna bağlı olarak değişir. Amaldi ve Pontecorvo'nun şaşkınlığında Fermi'nin bu mucizesini ve memnuniyetini bildirmeye gitti. Franke, bu tuhaflıkları bazı istatistiksel hatalara veya yanlış ölçümlere bağlamaya meyilliydi. Her fenomenin doğrulama gerektirdiğine inanan Enrico, bu gümüş silindiri kurşun çekmecenin dışına ışınlamaya ve ne işe yarayacağını görmeye çalışmalarını önerdi. Ve burada çok inanılmaz harikalar gittiler. Silindirin yakınında bulunan öğelerin aktivitesini etkileyebileceği ortaya çıktı. Tahta bir masada dururken silindirin ışınlanması durumunda, aktivitesi metal bir plaka üzerine konduğundan daha yüksekti. Şimdi tüm grup bununla ilgileniyor ve herkes deneylerde yer aldı. Nötronların kaynağını silindirin dışına yerleştirdiler ve bunun arasına ve silindir farklı eşyalar koydu. Kurşun plaka hafifçe artmıştır. Öncülük etmek− Madde ağırdır. "Peki, kolay deneyelim!− Önerilen Fermi.− "Deyin, parafin." 22 Ekim sabahı ve parafin ile deneyim yapıldı.
Büyük bir parça parafin kullandılar, cebini telafi ettiler ve nötronların kaynağı içine yerleştirildi, gümüş Cylindrik ışınlandı ve Geiger sayacı'na getirdi. Tezgah, zincir kırılmış gibi ve koparmış gibi. Bütün bina ünlemler tarafından sıralandı: "düşünülemez! Düşünülemez! Kara büyü!" Parafin, yüz kez gümüşün yapay radyoaktivitesini arttırdı.
Öğlen, fizikçiler grubu, genellikle iki saatlerinde devam eden kahvaltıda belirlenen mola vermeyi reddetti ... Enrico, yalnızlığından yararlandı ve laboratuvara geri döndüğünde, teoriyi zaten açıklayan teoriyi hazırladı. parafin eylemi. "