Енергетична система (енергосистема). Електроенергетична (електрична) система

У межах електростатики неможливо відповісти на питання, де зосереджена енергія конденсатора. Поля та заряди, що їх утворили, не можуть існувати окремо. Їх не поділити. Однак змінні поля можуть існувати незалежно від зарядів, що їх збуджували (випромінювання сонця, радіохвилі, …), і вони переносять енергію. Ці факти змушують визнати, що носієм енергії є електростатичне поле .

При переміщенні електричних зарядів сили кулонівської взаємодії виконують певну роботу d А. Робота, досконала системою, визначається зменшенням енергії взаємодії -d Wзарядів

Енергія взаємодії двох точкових зарядів q 1 та q 2 , що знаходяться на відстані r 12 , чисельно дорівнює роботі з переміщення заряду q 1 у полі нерухомого заряду q 2 з точки з потенціалом в точку з потенціалом:

Зручно записати енергію взаємодії двох зарядів у симетричній формі

.

(5.5.3)

Для системи з nточкових зарядів (рис. 5.14) через принцип суперпозиції для потенціалу, в точці знаходження k-го заряду, можна записати:

Тут φ k , i- потенціал i-го заряду в точці розташування k-го заряду. У сумі виключено потенціал φ k , k, тобто. не враховується вплив заряду себе, рівне для точкового заряду нескінченності.

Тоді взаємна енергія системи nзарядів дорівнює:

(5.5.4)

Ця формула справедлива лише у разі, якщо відстань між зарядами помітно перевищує розміри самих зарядів.

Розрахуємо енергію зарядженого конденсатора. Конденсатор і двох, спочатку незаряджених, пластин. Поступово відніматимемо у нижньої пластини заряд d qта переносити його на верхню пластину (рис. 5.15).

В результаті між пластинами виникне різниця потенціалів. При переносі кожної порції заряду відбувається елементарна робота

Скориставшись визначенням ємності, отримуємо

Загальна робота, витрачена збільшення заряду пластин конденсатора від 0 до q, дорівнює:

Цю енергію можна також записати як

1. Спочатку розглянемо систему, що складається із двох точкових зарядів 1 та 2.Знайдемо суму алгебри елементарних робіт сил f 1 і F 2 , з якими ці заряди взаємодіють. Нехай у деякій K-системі відліку за час dtзаряди здійснили переміщення dl 1 та dl 2 . Тоді робота цих сил δА 1,2 = F1dl1+F2dl2. Враховуючи, що F 2 = -F l(за третім законом Ньютона): δА 1,2 = F 1 (dl 1 - dl 2). Величина у дужках - це переміщення заряду. щодо заряду 2. Точніше, це переміщення заряду 1 у K"-системі відліку, жорстко пов'язаної із зарядом 2 і що переміщається разом із ним поступально стосовно вихідної K-системі. Дійсно, переміщення dl 1 заряду 1 в K-системі може бути представлено як переміщення dl 2 K"-системи плюс переміщення dl 1 заряду 1 щодо цієї K"-системи: dl 1 = dl 2 + dl 1 . Звідси dl 1 -dl 2 = dl` 1 і δА 1,2 = F 1 dl` 1 . відліку Сила F 1 чинна на заряд 1 з боку заряду 2, консервативна (як сила центральна). пари зарядів: δА 1,2 = -dW 1,2 де W12 - величина, що залежить тільки від відстані між даними зарядами.

2. Перейдемо до системи з трьох точкових зарядів (отриманий для цього випадку результат легко узагальнити на систему з довільного числа зарядів). Робота, яку здійснюють всі сили взаємодії при елементарних переміщеннях всіх зарядів, може бути представлена ​​як сума робіт усіх трьох пар взаємодій, тобто δА = δA 1,2 + δA 1,3 + δА 2,3 . Але кожної пари взаємодій δA i,k = -dW ik , тому δА = -d(W 12 + W 13 +W 23)=-dW, де W - енергія взаємодії даної системи зарядів, W = W 12 + W 13 + W 23 . Кожна складова цієї суми залежить від відстані між відповідними зарядами, тому енергія W даної системи зарядів є функцією її конфігурації. Такі міркування справедливі й у системи з будь-якої кількості зарядів. Отже, можна стверджувати, що кожній конфігурації довільної системи зарядів властиве своє значення енергії W і δА = -dW.

Енергія взаємодії. Розглянемо систему із трьох точкових зарядів, на яку показано, що W = W 12 + W 13 + W 23 . Подамо кожне доданок W ik у симетричному вигляді: W ik = (W ik + W ki)/2, оскільки W ik = W ki . Тоді W = (W 12 + W 21 + W 13 + W 3l + W 23 + W 32)/2. Згрупуємо члени: W=[(W 12 +W 13) + (W 21 +W 23) + (W 3l +W 32)]/2. Кожна сума в круглих дужках - це енергія Wi взаємодії i-го заряду з іншими зарядами. Тому:

Маючи на увазі, що W i = q i φ i де q i - i-й заряд системи; φ i -потенціал, створюваний у місці знаходження i-ro заряду всіма іншими зарядами системи, отримаємо остаточний вираз для енергії взаємодії системи точкових зарядів:

Повна енергія взаємодії. Якщо заряди розподілені безперервно, то, розкладаючи систему зарядів на сукупність елементарних зарядів dq = ρdV і переходячи від підсумовування (4.3) до інтегрування, отримуємо

(4.4), де - потенціал, створюваний усіма зарядами системи в елементі об'ємом dV. Аналогічний вираз можна записати для розподілу зарядів поверхнею, замінивши ρ на σ і dV на dS. Нехай система складається з двох куль, що мають заряди q1 і q2. Відстань між кулями значно більша за їх розміри тому заряди q l і q 2 можна вважати точковими. Знайти енергію W цієї системи за допомогою обох формул. Відповідно до формули (4.3), де φ 1 - потенціал, створюваний зарядом q 2у місці знаходження заряду q 1 ,аналогічний сенс має потенціал φ 2 . Відповідно до формули (4.4) потрібно розбити заряд кожної кульки на нескінченно малі елементи ρdV і кожен з них помножити на потенціал φ, створюваний не тільки зарядами іншої кульки, але й елементами цього заряду кульки. Тоді: W = W 1 + W 2 + W 12 (4.5), де W 1 - енергія взаємодії один з одним елементів заряду першої кульки; W 2 -те саме, але для другої кульки; W 12- енергія взаємодії елементів заряду першої кульки з елементами заряду другої кульки. Енергії W 1і W 2 називають власними енергіями зарядів q 1 і q 2 , a W 12 -енергією взаємодії заряду q 1 із зарядом q 2 .

Енергія відокремленого провідника. Нехай провідник має заряд qта потенціал φ. Оскільки значення у всіх точках, де є заряд, однаково, можна винести з-під знака інтеграла у формулі (4.4). Тоді інтеграл, що залишився, є не що інше, як заряд qна провіднику, і W=qφ/2=Cφ 2 /2=q 2 /2C (4.6).(З урахуванням те, що З = q/φ).

Енергія конденсатора. Нехай qі - заряд і потенціал позитивно зарядженої обкладки конденсатора. Згідно з формулою (4.4) інтеграл можна розбити на дві частини – для однієї та іншої обкладок. Тоді

W = (q + φ + -q _ φ_) / 2. Т. к. q_ = -q + , то W = q + (φ + -φ_) / 2 = qU / 2, де q = q + - Заряд конденсатора, U- Різниця потенціалів на обкладках. З=q/U => W= qU/2=CU 2 /2=q 2 /2C(4.7). Розглянемо процес зарядки конденсатора як перенесення заряду малими порціями dq" з однієї обкладки на іншу. Елементарна робота, виконана нами при цьому проти сил поля, запишеться як дА=U'dq'=(q'/C)dq', де U' - різниця потенціалів між обкладками в момент, коли переноситься чергова порція заряду dq". Проінтегрувавши цей вираз по q"від 0 до q,отримаємо А = q 2 /2C, що збігається з виразом для повної енергії конденсатора. Крім того, отриманий вираз для роботи А справедливий і в тому випадку, коли між обкладками конденсатора є довільний діелектрик. Це стосується і формул (4.6).

Кінець роботи -

Ця тема належить розділу:

Електрична енергія системи зарядів

На сайті сайт читайте: "Електрична енергія системи зарядів"

Якщо Вам потрібний додатковий матеріал на цю тему, або Ви не знайшли те, що шукали, рекомендуємо скористатися пошуком по нашій базі робіт:

Що робитимемо з отриманим матеріалом:

Якщо цей матеріал виявився корисним для Вас, Ви можете зберегти його на свою сторінку в соціальних мережах:

Енергетичний підхід до взаємодії. Енергетичний підхід до взаємодії електричних зарядів є, як ми побачимо, дуже плідним за своїми практичними застосуваннями, а крім того, відкриває можливість по-іншому поглянути і на саме електричне поле як фізичну реальність.

Насамперед ми з'ясуємо, як можна дійти поняття про енергію взаємодії системи зарядів.

1. Спочатку розглянемо систему з двох точкових зарядів 1 і 2. Знайдемо суму алгебри елементарних робіт сил F, і F2, з якими ці заряди взаємодіють. Нехай в 1гекоторій К-системі відліку за час cU заряди здійснили переміщення dl, і dl 2. Тоді відповідна робота цих сил

6Л, 2 = F, dl + F2 dl2.

Враховуючи, що F2 = - F (за третім законом Ньютона), перепишемо попередній вираз: Mlj, = F, (dl1-dy.

Величина в дужках - це переміщення заряду 1 щодо заряду 2. Точніше, це є переміщення заряду/в /("-системі відліку, жорстко пов'язаної з зарядом 2 і що переміщається разом з ним поступово по відношенню до вихідної /(-системи. Дійсно, переміщення dl, заряду 1 в /(--системі може бути представлено як переміщення dl2 /("-системи плюс переміщення dl, заряду / щодо цієї /("-системи: dl, = dl2+dl,. Звідси dl, - dl2 = dl") , і

Отже, виявляється, що сума елементарних робіт у довільній /(-системі відліку завжди дорівнює елементарній роботі, яку здійснює сила, що діє на один заряд, у системі відліку, де інший заряд лежить. Інакше кажучи, робота 6Л12 не залежить від вибору вихідної /( -Системи відліку

Сила F„, що діє на заряд / з боку заряду 2, консервативна (як сила центральна). Тому робота даної сили на переміщенні dl, може бути представлена ​​як спад потенційної енергії заряду 1 в полі заряду 2 або як спад потенційної енергії взаємодії аналізованої пари зарядів:

де 2 - величина, яка залежить лише від відстані між цими зарядами.

2. Тепер перейдемо до системи із трьох точкових зарядів (отриманий для цього випадку результат легко буде узагальнити на систему із довільного числа зарядів). Робота, яку здійснюють всі сили взаємодії при елементарних переміщеннях всіх зарядів, може бути представлена ​​як сума робіт усіх трьох пар взаємодій, тобто 6Л = 6Л (2 + 6Л, 3 + 6Л 2 3. Але для кожної пари взаємодій, як тільки що було показано, 6Л ik = - d Wik, тому

де W - енергія взаємодії даної системи зарядів,

W «= wa + Wtз + w23.

Кожен доданок цієї суми залежить від відстані між відповідними зарядами, тому енергія W

цією системою зарядів є функція її конфігурації.

Такі міркування, очевидно, справедливі й у системи з будь-якої кількості зарядів. Отже, можна стверджувати, що кожній конфігурації довільної системи зарядів притаманне своє значення енергії W і робота всіх сил взаємодії при зміні цієї конфігурації дорівнює спаду енергії W:

бл = -аг. (4.1)

Енергія взаємодії. Знайдемо вираз енергії W. Спочатку розглянемо знову систему із трьох точкових зарядів, на яку ми показали, що W = - W12+ ^13+ ^23- Перетворимо цю суму так. Представимо кожне доданок Wik у симетричному вигляді: Wik= ]/2(Wlk+ Wk), оскільки Wik=Wk, Тоді

Згрупуємо члени з однаковими першими індексами:

Кожна сума в круглих дужках - це енергія Wt взаємодії пана заряду з іншими зарядами. Тому останній вираз можна переписати так:

Узагальнення довільного

отриманого висловлювання на систему у складі зарядів очевидно, бо ясно, що проведені міркування зовсім залежить від кількості зарядів, складових систему. Отже, енергія взаємодії системи точкових зарядів

Маючи на увазі, що Wt =<7,9, где qt - i-й заряд системы; ф,- потен­циал, создаваемый в месте нахождения г-го заряда всеми остальными зарядами системы, получим окончательное выражение для энергии взаимодействия системы точечных зарядов:

приклад. Чотири однакові точкові заряди q знаходяться у вершинах тетраедра з ребром а (рис. 4.1). Знайти енергію взаємодії зарядів цієї системи.

Енергія взаємодії кожної пари набоїв тут однакова і дорівнює = q2/Але0а. Усього таких взаємодіючих пар, як видно з малюнка, шість, тому енергія взаємодії всіх точкових зарядів даної системи

W = 6№, = 6<72/4яе0а.

Інший підхід до вирішення цього питання ґрунтується на використанні формули (4.3). Потенціал ф у місці знаходження одного із зарядів, обумовлений полем решти всіх зарядів, дорівнює ф = 3<7/4яе0а. Поэтому

Повна енергія взаємодії. Якщо заряди розподілені безперервно, то, розкладаючи систему зарядів на сукупність елементарних зарядів dq = р dV і переходячи від підсумовування (4.3) до інтегрування, отримуємо

де ф - потенціал, створюваний усіма зарядами системи елементі об'ємом dV. Аналогічний вираз можна записати для розподілу зарядів, наприклад, поверхнею; для цього достатньо у формулі (4.4) замінити р на о та dV на dS.

Можна помилково подумати (і це часто призводить до непорозумінь), що вираз (4.4) - це видозмінений вираз (4.3), що відповідає заміні уявлення про точкові заряди уявленням про безперервно розподілений заряд. Насправді це не так - обидва вирази відрізняються за змістом. Походження цієї відмінності - у різному сенсі потенціалу ф, що входить в обидва вирази, що краще пояснити на наступному прикладі.

Нехай система складається з двох кульок, що мають заряди д, і q2" Відстань між кульками значно більша за їх розміри, тому заряди ql і q2 можна вважати точковими. Знайдемо енергію W даної системи за допомогою обох формул.

Відповідно до формули (4.3)

W = "AUitPi +2> де ф[ - потенціал, створюваний зарядом q2 в місці

знаходження заряду аналогічний сенс має

та потенціал ф2.

Відповідно до формули (4.4) ми повинні розбити заряд кожної кульки на нескінченно малі елементи р AV і кожен з них помножити на потенціал ф, створюваний не тільки зарядами іншої кульки, але і елементами заряду цієї кульки. Зрозуміло, що результат буде зовсім іншим, а саме:

W = Wt + W2 + Wt2 (4.5)

де Wt - енергія взаємодії один з одним елементів заряду першої кульки; W2 - те саме, але для другої кульки; Wi2 - енергія взаємодії елементів заряду першої кульки з елементами заряду другої кульки. Енергії W, і W2 називають власними енергіями зарядів qx і q2, a W12-енергією взаємодії заряду із зарядом q2.

Отже, бачимо, що розрахунок енергії W за формулою (4.3) дає лише Wl2, а розрахунок за формулою (4.4)-повну енергію взаємодії: крім W(2 ще й власні енергії IF, і W2.) Ігнорування цієї обставини найчастіше є джерелом грубих помилок.

До цього питання ми ще повернемося до § 4.4, а зараз отримаємо за допомогою формули (4.4) кілька важливих результатів.

Електрична енергія системи набоїв.

Робота поля при поляризації діелектрика.

Енергія електричного поля.

Як і будь-яка матерія, електричне поле має енергію. Енергія є функцією стану, а стан поля визначається напруженістю. Звідки випливає, що енергія електричного поля є однозначною функцією напруженості. Так як, то дуже важливо ввести уявлення про концентрацію енергії в полі. Мірою концентрації енергії поля є її щільність:

Знайдемо вираз для. Розглянемо при цьому поле плоского конденсатора, вважаючи його всюди однорідним. Електричне поле у ​​будь-якому конденсаторі виникає у його зарядки, який можна як перенесення зарядів від однієї пластини до інший (див. малюнок). Елементарна робота, витрачена на перенесення заряду дорівнює:

де, а повна робота:

яка йде на збільшення енергії поля:

Враховуючи, що (електричного поля не було), для енергії електричного поля конденсатора отримуємо:

У разі плоского конденсатора:

оскільки - обсяг конденсатора, рівний обсягу поля. Τᴀᴎᴎᴎᴀᴀᴈᴏᴍ, щільність енергії електричного поля дорівнює:

Ця формула справедлива лише у разі ізотропного діелектрика.

Щільність енергії електричного поля пропорційна квадрату напруженості. Ця формула, хоч і отримана для однорідного поля, правильна для будь-якого електричного поля. У загальному випадку енергію поля можна обчислити за такою формулою:

У виразі входить діелектрична проникність. Це означає, що в діелектриці щільність енергії більша ніж у вакуумі. Це пов'язано з тим, що при створенні поля в діелектриці відбувається додаткова робота, пов'язана з поляризацією діелектрика. Підставимо вираз для щільності енергії значення вектора електричної індукції:

Перше доданок пов'язане з енергією поля у вакуумі, друге – з роботою, витраченою на поляризацію одиниці об'єму діелектрика.

Елементарна робота, витрачена полем на збільшення вектора поляризації дорівнює.

Робота з поляризації одиниці об'єму діелектрика дорівнює:

бо, що й потрібно було довести.

Розглянемо систему із двох точкових зарядів (див. малюнок) згідно з принципом суперпозиції у будь-якій точці простору:

Щільність енергії електричного поля

Перший і третій доданки пов'язані з електричними полями зарядів і відповідно, а другий доданок відображає електричну енергію, пов'язану із взаємодією зарядів:

Власна енергія зарядів величина позитивна, а енергія взаємодії може бути як позитивною, і негативною.

На відміну від вектора, енергія електричного поля – величина не адитивна. Енергію взаємодії можна уявити більш простим співвідношенням. Для двох точкових зарядів енергія взаємодії дорівнює:

яку можна уявити як суму:

де - потенціал поля заряду у місці знаходження заряду, а - потенціал поля заряду у місці знаходження заряду.

Узагальнюючи отриманий результат на систему із довільної кількості зарядів, отримаємо:

де - заряд системи, - потенціал, створюваний у місці знаходження заряду, усіма іншимизарядами системи.

Якщо заряди розподілені безперервно з об'ємною щільністю, суму слід замінити об'ємним інтегралом:

де - потенціал, створюваний усіма зарядами системи в елементі обсягом. Отриманий вираз відповідає повної електричної енергіїсистеми.

Природні природні джерела у тому числі енергія черпається на приготування їх у необхідних видах щодо різноманітних технологічних процесів називаються енергетичними ресурсами. Розрізняють такі види основних енергетичних ресурсів: а) хімічна енергія палива; б атомна енергія; водна енергія тобто гідравлічна; г енергія випромінювання сонця; д енергія вітру. е енергія припливів та відливів; ж геотермальна енергія. Первинне джерело енергії або енергоресурс вугілля газ нафту урановий концентрат гідроенергія сонячна...

Якщо ця робота Вам не підійшла внизу сторінки, є список схожих робіт. Також Ви можете скористатися кнопкою пошук

Лекція №1.

Основні визначення

Енергетична система (енергосистема)складається з електричних станцій, електричних мереж та споживачів електроенергії, з'єднаних між собою та пов'язаних спільністю режиму та загальним управлінням цим режимом.

Електроенергетична (електрична) система– це сукупність електричних елементів електростанції, електричних мереж і споживачів електроенергії, тобто. це частина енергосистеми, за винятком теплових мереж та теплових споживачів.

Електрична мережа– це сукупність електроустановок для розподілу електричної енергії, що складається з підстанцій, розподільних пристроїв, повітряних та кабельних ліній електропередач.

Електричні підстанції– це електроустановка, призначена для перетворення електроенергії однієї напруги або частоти на іншу напругу або частоту.

Характеристики енергосистем

Частота у всіх точках електрично пов'язаних мереж однакова

Рівність споживаних та вироблюваних потужностей

Напруга в різних вузлах мереж неоднакова

Переваги об'єднання енергосистем

Підвищення надійності енергопостачання

Підвищення стійкості роботи енергосистем

Поліпшення техніко-економічних показників енергосистем

Стабільна якість електроенергії

Зменшення необхідного резерву потужності

Покращуються умови завантаження агрегатів завдяки вирівнюванню графіка навантаження та зниження максимуму навантаження енергосистеми.

З'являється можливість більш повного використання генеруючих потужностей Е.С., обумовлена ​​відмінністю в їхньому географічному положенні за широтою і довготою.

Оперативне управління енергосистемами здійснюється їх диспетчерськими службами, що встановлюють на підставі відповідних розрахунків оптимальний режим роботи електростанцій та мереж різної напруги.

Джерела енергії

Існують відновлювані та невідновлювані джерела енергії.

Природні (природні) джерела, у тому числі енергія черпається на приготування їх у необхідних видах щодо різноманітних технологічних процесів, називаються енергетичними ресурсами.

Розрізняють такі види основних енергетичних ресурсів:

а) хімічну енергію палива;

б) атомна енергія;

в) водна енергія (тобто гідравлічна);

г) енергія випромінювання сонця;

д) енергія вітру.

е) енергія припливів та відливів;

ж) геотермальна енергія.

Первинне джерело енергії або енергоресурс (вугілля, газ, нафта, урановий концентрат, гідроенергія, сонячна енергія тощо) надходить у той чи інший перетворювач енергії, на виході якого виходить або електрична енергія, або електрична та теплова енергія. Якщо теплова енергія не виробляється, необхідно застосування додаткового перетворювача енергії з електричної в теплову (пунктирні лінії на рис. 1.1).

Найбільша частина електричної енергії, що споживається нашій країні, виходить з допомогою спалювання палив, що видобуваються з надр землі – вугілля, газ, мазут (товар переробки нафти). При їх спалюванні хімічна енергія палив перетворюється на теплову.

Електростанції, що перетворюють теплову енергію, що виходить при спалюванні палива, в механічну, а цю останню в електричну, називаються тепловими електричними станціями (ТЕС).

Електростанції, що працюють із можливим найбільшим навантаженням значну частину року, називаються базовими, електростанції, що використовуються лише протягом частини року для покриття «пікового» навантаження, називаються піковими.

Класифікація ЕС:

1. ТЕС (КЕС, ТЕЦ, ГТС, ПГЕС)
2. АЕС (1-контурні, 2-контурні, 3-контурні)
3. ГЕС (гребельні, дериваційні)

Електрична частина ЕС

Електричні станції (ЕС) є складними технологічними комплексами із загальним числом основного та допоміжного обладнання. Основне обладнання служить для виробництва, перетворення, передачі та розподілу електроенергії, допоміжне – для виконання допоміжних функцій (вимірювання, сигналізація, управління, захист та автоматика тощо). Взаємне з'єднання різного обладнання покажемо на спрощеній важливій електричній схемі ЕС зі збірними шинами генераторної напруги (див. рис. 1).

Рис. 1

Вироблювана генератором електроенергія надходить на збірні шини ЗОШ і потім розподіляється між власними потребами СН, навантаженням генераторної напруги НГ та енергосистемою. Окремі елементи на мал. 1 призначені:

1. Вимикачі Q – для увімкнення та відключення ланцюга в нормальних та аварійних режимах.

2. Роз'єднувачі QS – для зняття напруги з знеструмлених частин електроустановки та створення видимого розриву ланцюга, необхідного під час проведення ремонтних робіт. Роз'єднувачі, зазвичай, є ремонтними, а чи не оперативними елементами.

3. Збірні шини ЗОШ – для прийому електроенергії від джерел та розподілу її між споживачами.

4. Пристрої релейного захисту РЗ – для виявлення факту та місця пошкодження в електроустановці та для видачі команди на вимкнення пошкодженого елемента.

5. Пристрої автоматики А – для автоматичного увімкнення або перемикання ланцюгів та пристроїв, а також для автоматичного регулювання режимів роботи елементів електроустановки.

6. Вимірювальні прилади ІП – для контролю за роботою основного обладнання ЕС та за якістю енергії, а також для обліку виробленої та відпущеної електроенергії.

7. Вимірювальні трансформатори струму TA та напруги TV.

Контрольні питання:

1. Дайте визначення енергетичної системи та всіх елементів, що до неї входять.
2. Основні характеристики електроенергії.
3. Які джерела енергії належать до природних джерел?
4. Які електростанції називають тепловими?
5. Які засоби виробництва електроенергії відносяться до традиційних?
6. Які засоби виробництва електроенергії відносяться до нетрадиційних?
7. Перерахуйте типи відновлюваних джерел енергії?
8. Перерахуйте типи невідновлюваних джерел енергії?
9. Які види електростанцій належать до теплових електричних станцій?
10. Назвіть технічні та економічні переваги об'єднання енергетичних систем.
11. Які електростанції називаються базовими, а які піковими?
12. Які вимоги висуваються до енергетичних систем?
13. Перерахуйте основні призначення пристроїв автоматики, трансформаторів струму та напруги, вимикачів.
14. Перерахуйте основні призначення роз'єднувачів, пристроїв релейного захисту та збірних шин. Яке призначення струмообмежувального реактора?